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PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...

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1.4. ConclusionEchantillon 3Tous les échantillonsFig. 1.37 – Évolution <strong>de</strong> la chute <strong>de</strong> pression, ∆P <strong>en</strong> Pa, <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> filtrationpour le médium DEAT EX.Avec les équations (1.24) et (1.25), nous avons déterminé la perméabilité d’un médium fibreuxpolydisperse <strong>en</strong> diamètres <strong>de</strong> fibres avec une répartition discrète, dans le cas d’un écoulem<strong>en</strong>tperp<strong>en</strong>diculaire et parallèle aux fibres, respectivem<strong>en</strong>t. Nous déduisons la perméabilité d’unmédium fibreux isotrope par la même métho<strong>de</strong> que précé<strong>de</strong>mm<strong>en</strong>t pour le modèle monodisperse<strong>en</strong> diamètres <strong>de</strong> fibres.Nous pouvons à prés<strong>en</strong>t confronter le modèle aux résultats expérim<strong>en</strong>taux. Nous les comparonsaux média suivant : N687, N937 et DEAT EX qui sont tous les trois polydisperses <strong>en</strong>diamètre <strong>de</strong>s fibres. Nous avons représ<strong>en</strong>té sur les graphiques 1.35, 1.36 et 1.37, l’évolution <strong>de</strong>la chute <strong>de</strong> pression <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> filtration.Nous pouvons voir que la comparaison <strong>en</strong>tre le modèle et les résultats expérim<strong>en</strong>taux donne<strong>de</strong> bons résultats.1.4 ConclusionLe microscope électronique à balayage a permis d’analyser la structure interne <strong>de</strong>s différ<strong>en</strong>tsmédia fibreux étudiés. Ainsi, une fraction importantes <strong>de</strong>s fibres, à l’origine perp<strong>en</strong>diculairesà l’écoulem<strong>en</strong>t, se retrouv<strong>en</strong>t alignée parallèlem<strong>en</strong>t à l’écoulem<strong>en</strong>t sous l’effet <strong>de</strong> l’aiguilletageou <strong>de</strong> jets d’eau haute pression. La localisation <strong>de</strong> ces fibres est la différ<strong>en</strong>ce majeure <strong>en</strong>tre unmédium avec aiguilletage et liage par jet d’eau. Dans un premier cas, celles-ci sont ”aléatoirem<strong>en</strong>t”réparties dans le médium alors que dans le second cas, les jets d’eau form<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s sillons à sasurface.<strong>Les</strong> images obt<strong>en</strong>ues par microscopie électronique ont permis aussi <strong>de</strong> mettre <strong>en</strong> évid<strong>en</strong>cel’impact du liage thermique sur la structure d’un médium fibreux. La température élevée àlaquelle est soumis le médium fibreux fait fondre la gaine <strong>de</strong>s fibres bi-composantes. <strong>Les</strong> fibres<strong>en</strong> contact avec la gaine se retrouv<strong>en</strong>t alors liées <strong>en</strong>tre elles. Nous avons pu aussi observer laformation d’agglomérat <strong>de</strong> plusieurs fibres, contribuant ainsi à augm<strong>en</strong>ter le diamètre <strong>de</strong>s fibres.<strong>Les</strong> mesures <strong>de</strong> perméabilité <strong>de</strong>s différ<strong>en</strong>ts média fibreux, aussi bi<strong>en</strong> sans qu’avec liage thermique,ont tout d’abord permis <strong>de</strong> mettre <strong>en</strong> évid<strong>en</strong>ce que les effets inertiels <strong>de</strong>meur<strong>en</strong>t faiblespour la gamme <strong>de</strong> vitesse qui nous intéresse et pour les différ<strong>en</strong>ts média fibreux que nous avonsétudiés. C’est pourquoi, nous avons utilisé la loi <strong>de</strong> Darcy.Ces mesures indiqu<strong>en</strong>t que la perméabilité adim<strong>en</strong>sionnée par le carré du rayon <strong>de</strong>s fibres ne45

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