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PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...

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<strong>Chapitre</strong> 2.Échelle du pli∫ 10( )f ′2 − f ′′ f dȳ =∫ 10(f′′0 − f ′′0 f 0)dȳ + ε∫ 10(f′0 f ′ 1 − f ′′0 f 1 − f ′′1 f 0)dȳ (2.33)En utilisant ces résultats dans le système d’équation (2.25), nous obt<strong>en</strong>ons alors, pour undéveloppem<strong>en</strong>t à l’ordre 1 l’équation <strong>de</strong> conservation <strong>de</strong> la quantité <strong>de</strong> mouvem<strong>en</strong>t suivante :− π 8dū 2 md¯x + π γū m − 1 d 2 ū m2Re 0 Re 0 d¯x 2 + d ¯P md¯x = 0 (2.34)γ est une constante déterminée numériquem<strong>en</strong>t : γ ≈ 0, 8251. <strong>Les</strong> équations à une dim<strong>en</strong>sionrégissant l’écoulem<strong>en</strong>t du canal <strong>de</strong> sortie peuv<strong>en</strong>t alors s’écrire :{dū m2d¯x + Rew 2π 28Re 0= 0dū 2 m 2d¯x + π2Re 0γū m2 − 1 d 2 ū m2Re 0+ d ¯P 2d¯x 2 d¯x= 0Dans le cas d’une ouverture variable, nous avons <strong>de</strong>s termes supplém<strong>en</strong>taires. En procédantpar une métho<strong>de</strong> semblable à celle du pli d’<strong>en</strong>trée, nous obt<strong>en</strong>ons les équations régissant l’écoulem<strong>en</strong>tdans le pli <strong>de</strong> sortie. Soit :⎧⎪⎨⎪⎩[+ 1 1 π 2Re 0 ¯h 2 42( (d¯h2d¯xdū m2d¯x + 1d¯h 2d¯x ūm 2+ 1¯h 2Re w2Re 0= 0¯h 2 (¯x)π 2 dū 2 m 28 d¯x − 1 d 2 ū m2Re 0+ d ¯P m2d¯x 2 d¯x+ 3π2 1 d¯h 216 ¯h 2 d¯x ū2 m 2− 2 1 d¯h 2 dū m2Re 0 ¯h 2 d¯x d¯x) 2+ 1)− ¯h 2d 2¯h 2d¯x 2]+ π ¯h 2 2 γ ū m2 = 0Couplage <strong>en</strong>tre le pli d’<strong>en</strong>trée et le pli <strong>de</strong> sortieLe couplage <strong>en</strong>tre le pli d’<strong>en</strong>trée et le pli <strong>de</strong> sortie est réalisé avec les hypothèses suivantes :– L’écoulem<strong>en</strong>t au sein du médium poreux est perp<strong>en</strong>diculaire à sa surface. L’écoulem<strong>en</strong>tdans la direction x est négligé.– L’écoulem<strong>en</strong>t est stationnaire dans le milieu poreux.– L’écoulem<strong>en</strong>t dans le milieu poreux est régit par la loi <strong>de</strong> Darcy :∇P = µ k u (2.35)La pression est quasim<strong>en</strong>t uniforme dans la section du pli, nous pouvons alors écrire ∆P (x) =P 1 (x, h) − P 2 (x, h) = P m1 (x) − P m2 (x). En adim<strong>en</strong>sionnant l’équation (2.35), et <strong>en</strong> l’intégrantsur l’épaisseur e du médium poreux, nous obt<strong>en</strong>ons :Re w ¯Pm1 −= Re ¯P m20¯kRe 0 ēavec ē = eh 0et ¯k = k . <strong>Les</strong> équations <strong>de</strong> couplage adim<strong>en</strong>sionnées sont alors les suivantes :h 2 0{Rew = Re w1 = −Re w2Re w¯Pm1 −Re 0= Re 0¯k ¯P m2ēNous obt<strong>en</strong>ons ainsi le système d’équations pour le système pli d’<strong>en</strong>tré, pli <strong>de</strong> sortie et lemilieu poreux dans le cas d’un pli à ouverture uniforme avec h 1 = h 2 :82

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