PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...
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1.3. Choix du modèle <strong>de</strong> perméabilitéperméabilité du milieux poreux. <strong>Les</strong> auteurs font l’hypothèse que le ratio a est le même pourtous les diamètres <strong>de</strong> fibres.Dans le cas <strong>de</strong> fibres perp<strong>en</strong>diculaires à l’écoulem<strong>en</strong>t, les auteurs trouv<strong>en</strong>t :∫ +∞1k = 4(1 − ε) 0l f (R)D(R, k, a)dR∫ +∞(1.17)0l f (R)R 2 dRavec : D = α [(Q −2α 2 a 2 + 3a 4 α 2 + 16a 2 − α 2) K 1 (αa) + 8a 3 αK 0 (α) ] et α = √ R k.Pour une configuration où les fibres ont un rayon proche, il est possible d’utiliser le rayonmoy<strong>en</strong> <strong>de</strong>s fibres, R m . L’équation (1.17) <strong>de</strong>vi<strong>en</strong>t :Rm2 (k ≈ 4(1 − ε)D a, R )m√k1.3.2 Comparaisons <strong>de</strong>s modèles aux résultats expérim<strong>en</strong>tauxComparaison avec les modèles pour <strong>de</strong>s structures tridim<strong>en</strong>sionnelles<strong>Les</strong> média dont nous disposons ont une structure tridim<strong>en</strong>sionnelle, comme l’ont montréles images 1.9, 1.10 et 1.11 respectivem<strong>en</strong>t aux pages 9,11 et 10. Nous comparons les résultatsexpérim<strong>en</strong>taux aux modèles <strong>de</strong> Davies, James et Jackson, Rahli et al. et Ford et Higdon, surles courbes <strong>de</strong> la figure 1.30. <strong>Les</strong> résultats <strong>de</strong> Higdon et Ford figur<strong>en</strong>t sur le graphique par lesdésignations : FCC (cubique à faces c<strong>en</strong>trées), BCC (cubique c<strong>en</strong>tré) et SC (cubique primitif).Sans les incertitu<strong>de</strong>s sur la mesureAvec les incertitu<strong>de</strong>s sur la mesureFig. 1.30 – Comparaison <strong>en</strong>tre résultats expérim<strong>en</strong>taux et prédictions <strong>de</strong>s modèles pour milieuxfibreux isotropes.La comparaison <strong>de</strong>s résultats expérim<strong>en</strong>taux aux différ<strong>en</strong>ts modèles <strong>de</strong> perméabilités montreque le modèle <strong>de</strong> Rahli et al. donne les résultats les plus proches. Le modèle <strong>de</strong>meure dans lamarge d’incertitu<strong>de</strong> pour une porosité comprise <strong>en</strong>tre 0, 81 et 0, 90. Cep<strong>en</strong>dant, <strong>en</strong> <strong>de</strong>hors <strong>de</strong> cetteporosité, le modèle n’est pas satisfaisant. <strong>Les</strong> autres modèles <strong>de</strong> perméabilité ne convi<strong>en</strong>n<strong>en</strong>t pas.Le modèle <strong>de</strong> perméabilité proposé par Jackson et James pour un médium isotrope est lacomposition d’un modèle avec fibres parallèles et d’un autre modèle avec fibres perp<strong>en</strong>diculairesà l’écoulem<strong>en</strong>t. Ce modèle ne convi<strong>en</strong>t pas.L’estimation <strong>de</strong> la perméabilité pour un milieu isotrope est obt<strong>en</strong>ue <strong>en</strong> appliquant un principe<strong>de</strong> superposition r<strong>en</strong>du possible par la linéarité <strong>de</strong>s équations <strong>de</strong> Stokes et <strong>de</strong> Brinkman. Ainsi,pour une fibre ayant un angle γ avec l’écoulem<strong>en</strong>t, schéma 1.31, la force <strong>de</strong> traînée, par unité <strong>de</strong>longueur s’écrit sous la forme suivante :39