13.07.2015 Views

PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...

PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...

PDF (Intro, Chapitre 1, 2) - Les thèses en ligne de l'INP - Institut ...

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

1.3. Choix du modèle <strong>de</strong> perméabilitéFibres perp<strong>en</strong>diculaires à l’écoulem<strong>en</strong>t Comme pour le modèle cellulaire, la fonction <strong>de</strong>courant est déterminée pour l’écoulem<strong>en</strong>t <strong>de</strong> Stokes et l’écoulem<strong>en</strong>t <strong>de</strong> Brinkman. Pour 1 < ¯r a :Ψ 2 =[¯r − Ā ]r + Bα ⊥K 1 (α ⊥¯r) sin θA, B, C et D sont <strong>de</strong>s constantes d’intégration. Celles-ci sont déterminées grâces aux conditionslimites <strong>en</strong> ¯r = 1, ¯r = a et pour la limite <strong>en</strong> ā∞. Voir Li et Park [78] pour les détails.La force <strong>de</strong> traînée par unité <strong>de</strong> longueur, adim<strong>en</strong>sionnée par µu f , est alors donnée par :F d⊥ =∫ 2π0(σ¯r¯r |¯r=1cos θ − σ¯rθ |¯r=1sin θ)dθ = 4πDoù D est la constante définie précé<strong>de</strong>mm<strong>en</strong>t.On aboutit ainsi à une fonction implicite <strong>de</strong> la perméabilité pour <strong>de</strong>s fibres perp<strong>en</strong>diculairesà l’écoulem<strong>en</strong>t :α 2 ⊥ = 4(1 − ε)α ⊥QAvec :[(−2α2⊥ a 2 + 3a 4 α⊥ 2 + 16a2 − α⊥2 )K1 (α ⊥ a) + 8a 3 α ⊥ K 0 (α ⊥ ) ] (1.14)Q = ( 16α ⊥ a 2 ln a − α 3 ⊥ ln a + α3 ⊥ a4 ln a − α 3 ⊥ a4 − α 3 ⊥ + 2a2 α 3 ⊥)K1 (α ⊥ a)+ ( −α 2 ⊥ + 16a2 + 4α 2 ⊥ a4 ln a − α 2 ⊥ a4 + 4α 2 ⊥ a2) K 0 (α ⊥ a)(1.15)Pour a = 1 (modèle <strong>de</strong> Spielman et Gor<strong>en</strong>) l’équation (1.14) se simplifie pour donner :( )1α⊥ 2 = 4(1 − ε) 2 α2 ⊥ + α K 1 (α ⊥ )⊥K 0 (α ⊥ )Ecoulem<strong>en</strong>t dans un milieu fibreux tridim<strong>en</strong>sionnel(1.16)À partir <strong>de</strong>s résultats obt<strong>en</strong>us pour un écoulem<strong>en</strong>t bidim<strong>en</strong>sionnel, il est possible <strong>de</strong> déterminerl’écoulem<strong>en</strong>t pour une structure tridim<strong>en</strong>sionnelle par superposition du fait <strong>de</strong> la linéarité <strong>de</strong>séquations <strong>de</strong> Stokes et <strong>de</strong> Brinkman. Ainsi, Jackson et James [60] ont déterminé la perméabilité<strong>de</strong> milieux fibreux tridim<strong>en</strong>sionnels à partir <strong>de</strong>s modèles bidim<strong>en</strong>sionnels <strong>de</strong> Drummond et Tahir[34]. Li et Park [78] propos<strong>en</strong>t une approche semblable.Higdon et al. [53] se sont intéressés aux écoulem<strong>en</strong>ts dans <strong>de</strong>s milieux fibreux particulierset calcul<strong>en</strong>t la perméabilité à partir <strong>de</strong> simulations numériques sur <strong>de</strong>s géométries tridim<strong>en</strong>sionnelles.L’arrangem<strong>en</strong>t tridim<strong>en</strong>sionnel <strong>de</strong>s fibres est représ<strong>en</strong>té dans un cube. <strong>Les</strong> différ<strong>en</strong>tesgéométries étudiées sont :– Cubique simple– Cubique c<strong>en</strong>trée– Cubique face c<strong>en</strong>tréeUne approche différ<strong>en</strong>te <strong>de</strong> toutes ces métho<strong>de</strong>s est l’approche <strong>de</strong> Lattice-Boltzman. De nombreusesétu<strong>de</strong>s pour déterminer la perméabilité <strong>de</strong> médium fibreux et le colmatage <strong>de</strong> médiumfibreux ont utilisé cette métho<strong>de</strong> [47, 48, 74, 130].37

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!