Controle Direto de Torque do Motor de Indução ... - D.s.c.e. - Unicamp
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2.2 Representação em Vetores Espaciais das Gran<strong>de</strong>zas <strong>do</strong> <strong>Motor</strong> <strong>de</strong> <strong>Indução</strong> Trifásico 17<br />
referência fixa<strong>do</strong> no rotor.<br />
O vetor espacial <strong>do</strong> fluxo <strong>do</strong> rotor po<strong>de</strong> ser representa<strong>do</strong> no sistema <strong>de</strong> referência estacionário<br />
através da seguinte transformação:<br />
�ψ ′<br />
r = ψdr +jψqr = � ψre jθr = (ψαr +jψβr)e jθr (2.57)<br />
O vetor espacial � ψ ′<br />
r também po<strong>de</strong> ser representa<strong>do</strong> em função das indutâncias, consi<strong>de</strong>ran<strong>do</strong> as<br />
expressões (2.39) e (2.53), tem-se que:<br />
�ψ ′<br />
r = Lr � i ′<br />
r +Lm � i ′<br />
se jθr<br />
� �� �<br />
�is<br />
= Lr � i ′<br />
r +Lm �is<br />
(2.58)<br />
Observa-se que a corrente <strong>do</strong> estator, no sistema <strong>de</strong> referência estacionário,�is, e no sistema <strong>de</strong><br />
referência fixa<strong>do</strong> no rotor, � i ′<br />
s , estão relaciona<strong>do</strong>s pela seguinte transformação complexa:<br />
Em consequência:<br />
�is = � i ′<br />
se jθr (2.59)<br />
�i ′<br />
s =�ise −jθr (2.60)<br />
2.2.4 Vetores Espaciais das Tensões <strong>do</strong> Estator e <strong>do</strong> Rotor<br />
O vetor espacial das tensões <strong>do</strong> estator e <strong>do</strong> rotor po<strong>de</strong>m ser <strong>de</strong>fini<strong>do</strong>s similarmente as gran<strong>de</strong>zas<br />
anteriores. Assim o vetor espacial da tensão <strong>do</strong> estator no sistema <strong>de</strong> referência estacionário e o vetor<br />
espacial da tensão <strong>do</strong> rotor no sistema <strong>de</strong> referência fixa<strong>do</strong> no rotor po<strong>de</strong>m ser escritas como:<br />
�us = 2 �<br />
3<br />
�ur = 2<br />
3<br />
uas(t)+ubs(t)·a+ucs(t)·a 2�<br />
= uds +juqs<br />
�<br />
uar(t)+ubr(t)·a+ucr(t)·a 2�<br />
= uαr +juβr<br />
(2.61)<br />
(2.62)<br />
Nas equações (2.61) e (2.62) tem-se queuas(t),ubs(t),ucs(t),uar(t),ubr(t) eucr(t) são os valores<br />
instantâneos das tensões <strong>do</strong> estator e <strong>do</strong> rotor respectivamente, entanto que uds, uqs, uαr e uβr são as<br />
componentes no eixo real e imaginário. A tensão trifásica está relacionada com suas componentes<br />
bifásicas da seguinte forma: