okna, sita in viri

19.1 Značilnosti sit s končnim impulznim odzivom 121
Zaradi (19.5) pričakujemo, da je izhod sorazmeren vhodu. Vendar je le v primeru,
ko sta zakasnitvi harmonskih komponent h v 1 in h v 2 , enaki (slika 19.1).
Kadar se zakasnitev spreminja s frekvenco harmonske komponente signala,
nastanejo tako imenovana fazna popačenja (slika 19.2).
v ( t )
v1( t)+v2( t)
y ( t )
y1( t)+y2( t)
T 0
t
p
T0
T 0 + p
t
v ( t )
v t 1( )
v t 2( )
y ( t )
y t 1( )
y t 2( )
T 0
t
p
T 0
T 0 + p
t
(a) vhod
(b) sito
θ(ω) = ωτ p
(c) izhod pri konstantni zakasnitvi:
y(t) = H 0 e jωτ p{v 1 cosω 0 t + v 3 cos3ω 0 t}
Slika 19.1
Fazne razmere pri odzivu sita na harmonične signale na vhodu sita pri frekvenčno neodvisni zakasnitvi. Če je τ p
konstanten, torej frekvenčno neodvisen, vse harmonske komponente signala potujejo enako hitro skozi sito.
v ( t )
v1( t)+v2( t)
y ( t )
v1( t)+v2( t)
T 0
t
t
v ( t )
v t 1( )
v t 2( )
y ( t )
y t 1( )
y t 2( )
p 0)
T0+
p 3 0)
T0+
T 0
t
p0)
p 3 0 )
T 0
t
(a) vhod
(b) sito
θ(ω) = ωτ p (ω)
(c) izhod pri frekvenčno odvisni zakasnitvi:
y(t) = H 0 {e jωτ p(ω 0 ) V 1 cos(ω 0 t)
+e jωτ p(3ω 0 ) V 3 cos(3ω 0 t)}
Slika 19.2
Fazne razmere pri odzivu sita na harmonične signale na vhodu sita pri frekvenčno odvisni zakasnitvi. Pri njih se
harmonske komponente vhodnega signala širijo različno hitro skozi sistem. Zato nastanejo fazna popačenja.
datoteka: signal_C