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THERMIQUE
a) Coefficient d'échange
Contrairement à la conduction dans les solides, où une mesure
expérimentale relativement simple à mettre en oeuvre de λ suffit, la
convection nécessite la prise en compte d'un nombre important de
paramètres interdépendants. Cette situation rend impossible la
formulation d'une loi générale capable de décrire tous les cas de
figures. C'est la raison pour laquelle le calcul de h passe par l'étude de
problèmes précis. On peut, de cette façon, établir des relations
empiriques qui auront chacune leur domaine d'application. On verra,
dans les chapitres suivants, comment établir ce type de relations.
b) Résistance thermique
On établit l'expression de la résistance par une démarche
analogue à celle faite pour la conduction. On trouve alors, pour une
surface d'échange donnée S, la relation suivante
R = 1/h
III.13
c) Couche limite thermique
Si on reprend l'exemple de la paroi étudiée dans le chapitre
précédent, il faut rajouter, à l'expression III.11-bis du flux, la
résistance de la couche limite thermique. Comme on l'a dit
précédemment, la température des faces externes d'une paroi et la
température de l'air ambiant, directement en contact avec ces faces, ne
sont pas les mêmes. Cela est dû à l'existence d'une mince couche le
long de la paroi qui se distingue du reste du fluide par la nature de son
écoulement. En effet, indépendamment du type de mouvement que
possède l'ensemble du fluide, l'écoulement dans cette couche est
laminaire. Tout se passe comme si il existe des filets de fluide en
écoulement parallèle les uns par rapport aux autres qui ne se
mélangent pas. Il n'y a donc pas de mélange de matière
orthogonalement à la direction de déplacement. Le transfert de
chaleur, à travers cette couche, se fait donc essentiellement par
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