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THERMIQUE
G 1 = [ε 1 (1 - ε 2 )e 1 ]/ [1 - (1 - ε1 )(1 - ε 2 )]
La somme infinie des termes inscrits dans la paroi de droite
constitue l'énergie totale absorbée par la paroi 2 du flux e 1 . Soit D 1
cette quantité, on obtient alors, par un raisonnement analogue au
précédent, l'expression suivante
D 1 = [ε 2 e 1 ]/ [1 - (1 - ε1 )(1 - ε 2 )]
Si on s'intéresse maintenant au sort du rayonnement émis par la
paroi 2, on arrive, moyennant une permutation appropriée des indices,
aux expressions suivantes
G 2 = [ε 1 e 2 ]/ [1 - (1 - ε1 )(1 - ε 2 )]
et
D 2 = [ε 2 (1 - ε 1 )e 2 ]/ [1 - (1 - ε1 )(1 - ε 2 )]
Soit ϕ 1,2 la chaleur échangée entre les deux surfaces, on a alors
ϕ 1,2 = e 1 - ( G 1 + G 2 ) = e 2 - ( D 1 + D 2 )
ε
= 1 ε 2
[1 - (1 - ε 1 )(1 - ε 2 )] σ T 4 4
1 - T 2
IV Conclusion
En guise de conclusion, on aborde, sans rentrer dans les détails,
la méthode employée pour la détermination des déperditions de
chaleur d'un local. Ces calculs sont en quelque sorte la pierre
d'achoppement de la théorie décrite tout au long de ce cours, puisque
leur finalité est la limitation de la consommation de l'énergie. La
question de l'économie de l'énergie est un problème suffisamment
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