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THERMIQUE
conduction. Et comme le coefficient de conductivité d'un fluide est
plus faible que celui d'un solide, on observe alors une brutale variation
de température localisée dans cette couche limite.
On serait tenté de remplacer la loi de Newton par la loi de
Fourier et traiter ainsi la couche limite comme une couche solide
fictive supplémentaire qui viendrait se rajoutées de part et d'autre de la
paroi. Cela est impossible car on ne connaît pas l'épaisseur de la
couche limite. Et c'est justement l'évaluation de cette épaisseur qui
rend le calcul de h complexe car elle dépend de la nature du
mouvement de l'air ambiant.
.
Couche limite thermique
Brique
T p
Mouvement
du fluide
Enduit
T air
T air
Figure III.6 Échange de chaleur entre une paroi et l'air ambiant à travers la
couche limite thermique. La chute de température entre la température de la
paroi T p et celle de l'air ambiant T air y est représentée.
d) Flux global
On peut réécrire la relation III.11-bis sous sa forme générale
ϕ = K T 1
- T n+1
III.14
avec K = 1
ΣR i
+ Σr i
+ 1/h 1
+ 1/h 2
et h 1 et h 2 sont les coefficients d'échanges pour chacune des
faces. Ils ne sont pas forcément identiques puisque les conditions
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