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RDM<br />
l'autre <strong>de</strong> la surface, il existe donc une infinité d'inconnues. Il est alors<br />
impossible <strong>de</strong> connaître la force exercée par chacun <strong>de</strong> ces points. On<br />
ne connaît donc pas la distribution exacte <strong>de</strong> ces forces.<br />
On peut cependant s'en approcher en réduisant le nombre<br />
d'inconnues. Pour cela, on ne considère plus <strong>de</strong>s points, mais <strong>de</strong>s<br />
éléments <strong>de</strong> surface 'ds' entourant ces points (voir figure II.2). De cette<br />
manière, la section peut être découpée en un nombre fini d'éléments<br />
'ds'. On remplace ensuite, pour chacun <strong>de</strong> ces éléments <strong>de</strong> surface, la<br />
distribution <strong>de</strong> force par une force concentrée dont le point<br />
d'application est le centre <strong>de</strong> la surface ds.<br />
La taille <strong>de</strong> ces éléments va dépendre du taux <strong>de</strong> variation <strong>de</strong> la<br />
distribution <strong>de</strong>s forces. Plus les variations sont importantes et plus la<br />
taille <strong>de</strong> ces éléments sera petite et inversement. Il arrive parfois,<br />
moyennant certaines approximations, que l'action est constante sur<br />
toute la section. C'est le cas, par exemple, pour les sollicitations<br />
imposées aux poutres. Dans ce cas, il n'y a besoin que d'un seul<br />
élément dont la taille est la surface totale <strong>de</strong> la section. On associe, à<br />
ces éléments <strong>de</strong> surface, une force surfacique, qui multipliée par ds,<br />
donne la force exercée par cet élément <strong>de</strong> surface. Cette gran<strong>de</strong>ur, qui<br />
a la dimension d'une pression, est appelée contrainte. On a représenté<br />
sur la figure II.2 la contrainte c avec la force qui lui est associée f b<br />
pour un élément <strong>de</strong> surface ds entourant un point quelconque M <strong>de</strong> S B .<br />
Réécrivons maintenant le système II.1 en introduisant cette fois<br />
les contraintes et en projetant le système d'équation sur un repère<br />
local. On définit ici les caractéristiques <strong>de</strong> ce repère local dont on<br />
donne une représentation dans la figure II.4. On choisit généralement<br />
comme point origine le centre <strong>de</strong> masse <strong>de</strong> la section S B que l'on<br />
désigne par G. On prend pour l'axe <strong>de</strong>s x la normale à la surface portée<br />
par le vecteur unitaire n, et pour l'axe <strong>de</strong>s y la tangente à la surface<br />
portée par le vecteur unitaire t . Le plan définit par les <strong>de</strong>ux axes du<br />
repère doit bien évi<strong>de</strong>mment contenir l'ensemble <strong>de</strong>s forces<br />
s'appliquant au système.<br />
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