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ACOUSTIQUE
complètement transparent (il n'y a pas d'absorption d'énergie pendant
la propagation), alors l'intensité décroît comme l'inverse du carré de la
distance à la source. Cela peut être compris simplement à travers le
schéma suivant,
r 1
r 2
Figure II.2 Propagation du son dans un milieu
isotrope et transparent.
Le son se propageant, la puissance se répartit uniformément sur
des sphères concentriques de plus en plus grandes. Le centre de ces
sphères n'est autre que la source elle-même. La sphère la plus
excentrée s'appelle le front d'onde. On comprend bien alors que la
puissance traversant 1 m 2 du front d'onde est plus faible que celle
traversant 1 m 2 d'une sphère plus proche de la source. Si on colle une
oreille sur le front d'onde (voir figure II.2), la puissance perçue sera
égale au produit de l'intensité par la surface de l'oreille.
Comme l'intensité dépend de la fréquence (en ν 2 équation II.4),
alors la valeur seuil de l'intensité, à partir de laquelle l'oreille humaine
commence à percevoir un signal, dépend également de la fréquence.
Cette valeur seuil, qui est aussi utilisée comme valeur de référence
pour la mesure des intensités, est choisie conventionnellement pour
une fréquence de 1 kHz et vaut
I 0 = 10 -12 Wm -2
II.5
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