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THERMIQUE b) Corps liquides Pour les liquides la convection rend difficile la mesure expérimentale de la conductivité. En effet, il est très difficile de distinguer, lors d'un transfert de chaleur, la proportion transportée par conduction et celle transportée par convection. Ces deux modes opèrent simultanément et produisent les mêmes effets, c'est à dire une augmentation locale de l'agitation thermique du milieu. Il existe cependant de nombreuses relations semi-théoriques donnant la conductivité d'un liquide. Par exemple, la relation de Missenard, λ 0 = 9 Cp 0 Eρ 0 , III.7 10 5 N 0,25 donne λ pour une température de 0°C (l'indice 0 caractérise la température). Dans cette formule N représente l'atomicité du liquide, E sa température d'ébullition, ρ 0 sa masse volumique et Cp 0 sa chaleur massique. Cette formule recoupe les résultats expérimentaux concernant 150 liquides à 10% près dans plus de 90% des cas. eau 0,58 huile - pétrole benzène glycérine alcool mercure λ (W/m/°C) 0,14 0,18 0,29 0,18 8,35 TableauIII.2.b Conductivité pour différents corps liquides. Les liquides sont meilleurs conducteurs de chaleur que les isolants (voir tableau III.2.a). 81
THERMIQUE Généralement la valeur de λ baisse avec la température sauf pour certains corps comme l'eau et la glycérine. c) Corps gazeux Plus encore que pour les liquides, la convection rend difficile la mesure expérimentale de la conductivité. Souvent cette dernière est tirée de la théorie cinétique des gaz. Sa valeur croît avec la température (sensiblement en T 1/2 ). La loi de Sutherland, par exemple, donne la relation suivante, λ = λ 0 1+C/273 1+C/T T 273 III.8 où λ 0 est la conductivité à 0°C et C est une constante caractéristique du gaz. On donne, dans le tableau ci-dessous, les valeurs de λ 0 et celles de C pour quelques gaz. λ 0 (W/m/°C) air 0,022 azote 0,022 oxygène 0,023 hydrogène 0,155 gaz carbonique 0,015 vapeur d'eau 0,016 oxyde de carbone 0,021 C 125 114 144 94 240 1500 157 TableauIII.2.c Valeurs des coefficients de conductivité à 0°C pour différents gaz. On voit (voir tableau III.2.a) que les gaz sont de très mauvais conducteurs. 82
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Physique pour l'architecte Hassen G
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STATIQUE point de référence au po
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STATIQUE M F /∆ = [ HA X F ⊥] .
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STATIQUE Cette force est définie p
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STATIQUE On désigne, dans tout ce
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0 L (x G - x) (H - H L x) dx = 0 ST
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