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RDM
∆e/e = N /(ES)
Si l'on désire remonter maintenant à la déformation de la poutre
sur toute sa longueur, il suffit de faire la somme de toutes les
déformations ∆e associées à chacune des tranches considérées.
Dans le cas où la poutre à une section constante sur toute sa
longueur et que l'effort normal est également constant sur toute la
longueur, alors la déformation de la poutre s'écrit
∆l = N l 0 / SE
III.5
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où l 0 est la longueur initiale de la poutre et ∆l sa déformation
totale.
Au-delà du domaine élastique, l'allongement persiste et les
dimensions transversales varient de façon significatives. La loi de
Navier-Bernoulli n'est donc plus vérifiée. Ces variations, qui se
présente sous forme d'étranglements, deviennent observables à l'oeil
nu.
III.2.2 Compression
Nous sommes dans la situation inverse de l'effort de tension. Les
forces s'appliquant sur la poutre sont cette fois dans l'axe de la poutre
et dirigées vers l'intérieure (voir figure III.6 (c)). La réduction des
forces se réduit au seul effort normal et il est de sens inverse à n. Les
équations d'équarrissage conduisent au même résultat que
précédemment (équation III.6). On retrouve aussi, pour les mêmes
conditions, les mêmes équations de déformation III.7.
Il est intéressant d'évoquer ici le phénomène de flambage.
Celui-ci apparaît lorsque les poutres longues sont soumises à des
efforts de compression. On entend, par poutres longues, celles dont la
longueur est dix fois supérieure à la dimension transversale. Lorsque