PrincÃpios de Segurança e Proteção Radiológica, Terceira ... - Cnen
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Se o ângulo sólido for igual a 1, a geometria é chamada <strong>de</strong> 4π (eficiência<br />
igual a 100%) e se for igual a 0,5, é chamada <strong>de</strong> 2π (eficiência igual a<br />
50%).<br />
Observa-se que, para um monitor <strong>de</strong> superfície, o valor do ângulo sólido é<br />
igual a 0,5 quando d = 0, isto é, quando o <strong>de</strong>tector se aproximar da<br />
superfície do lugar contaminado. Neste caso, como as fontes radioativas<br />
são isotrópicas, isto é, a probabilida<strong>de</strong> <strong>de</strong> uma partícula ser emitida é igual<br />
para qualquer direção, ao se aproximar o <strong>de</strong>tector do lugar contaminado,<br />
50% das partículas atingirão o <strong>de</strong>tector, ou seja, aquelas que são emitidas<br />
na direção do <strong>de</strong>tector.<br />
Interação com o Detector<br />
Dois aspectos <strong>de</strong>vem ser levados em consi<strong>de</strong>ração neste caso, a saber:<br />
• o tamanho e a espessura da janela do <strong>de</strong>tector, que <strong>de</strong>terminam o<br />
número <strong>de</strong> partículas que po<strong>de</strong> entrar no <strong>de</strong>tector e quanta energia elas<br />
per<strong>de</strong>m ao interagir com o material da janela; e<br />
• as partículas que entram no <strong>de</strong>tector não são necessariamente contadas,<br />
<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ndo da eficiência do <strong>de</strong>tector. Esta é <strong>de</strong>finida como o número<br />
<strong>de</strong> partículas que entram no <strong>de</strong>tector, por unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> tempo, e o número<br />
<strong>de</strong> partículas que são registradas por ele (f 3 ), por unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> tempo.<br />
De modo geral, a eficiência <strong>de</strong> um <strong>de</strong>tector <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> da <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> e<br />
tamanho <strong>de</strong> seu material, do tipo e energia da radiação, bem como da<br />
eletrônica associada. Quanto mais <strong>de</strong>nso o material, maior a eficiência do<br />
<strong>de</strong>tector, o que nos leva a afirmar que <strong>de</strong>tectores <strong>de</strong> estado sólido são mais<br />
eficientes do que os <strong>de</strong>tectores gasosos.<br />
As partículas carregadas, por terem alto TLE (Transferência Linear <strong>de</strong><br />
Energia), são mais facilmente absorvidas do que as radiações<br />
eletromagnéticas, fazendo com que os <strong>de</strong>tectores apresentem eficiência<br />
próxima a 100% para as partículas carregadas. Entretanto, <strong>de</strong>ve-se observar<br />
que, para partículas carregadas <strong>de</strong> baixa energia, a espessura da janela do<br />
<strong>de</strong>tector po<strong>de</strong> ser suficiente para blindá-las, reduzindo, neste caso, a<br />
eficiência para 0%.<br />
Algumas aproximações teóricas po<strong>de</strong>m ser feitas para estimar a eficiência<br />
f3 do <strong>de</strong>tector para radiação gama (fótons), como será visto a seguir.<br />
Para um feixe paralelo <strong>de</strong> fótons <strong>de</strong> energia E, incidindo na janela <strong>de</strong> um<br />
<strong>de</strong>tector cilíndrico <strong>de</strong> comprimento L e <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong> material conhecida, a<br />
eficiência po<strong>de</strong> ser estimada em:<br />
f 3 = 1 - e -µL<br />
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