fabiana de fátima giacomini - PG-Mec Programa de Pós-Graduação ...
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A Fig. 4.1 compara os resultados dos erros numéricos para a temperatura obtida pelo<br />
valor nodal ( T<br />
nod<br />
) , representada pela Eq. (3.17) e pela média aritmética ( T<br />
med<br />
)<br />
, representada<br />
pela Eq. (3.18). A variável obtida em x = 1 2 é a variável principal do problema e fornece a<br />
solução no centro do domínio <strong>de</strong> cálculo.<br />
A Fig. 4.2 compara os resultados dos erros numéricos para a temperatura média obtida<br />
pela regra do retângulo ( T<br />
m , ret<br />
), representada pela Eq. (3.19) e pela regra do trapézio (<br />
m trap<br />
)<br />
T ,<br />
,<br />
representada pela Eq. (3.20). A obtenção <strong>de</strong> um valor médio calculado no domínio, em<br />
escoamentos, po<strong>de</strong> ser usado para calcular fluxos <strong>de</strong> massa.<br />
A Fig. 4.3 compara os resultados dos erros numéricos para a inclinação da temperatura<br />
obtida pelo esquema <strong>de</strong> 1ª or<strong>de</strong>m (DDS), representado pela Eq. (3.22) e pelo esquema <strong>de</strong> 2ª<br />
or<strong>de</strong>m (DDS-2), representado pela Eq. (3.23). Esse resultado mostra o comportamento do<br />
fluxo <strong>de</strong> temperatura obtido na entrada do domínio <strong>de</strong> cálculo.<br />
A Fig. 4.4 compara os resultados dos erros numéricos para a média da norma da<br />
temperatura ( )<br />
1<br />
l , representada pela Eq. (3.21), isto é, fornece o valor do erro médio ( E )<br />
obtido no cálculo da variável principal. Os valores numéricos das Figs. 4.2, 4.3 e 4.4, foram<br />
obtidos utilizando volumes pares, para avaliar o posicionamento da variável <strong>de</strong> interesse da<br />
proprieda<strong>de</strong> física obtida pela média aritmética entre dois volumes vizinhos.<br />
Em comparação entre as duas formas <strong>de</strong> integrar o termo fonte para a equação <strong>de</strong><br />
Poisson, os resultados tiveram um comportamento bastante semelhante. As curvas dos erros<br />
<strong>de</strong> discretização ficaram próximas com relação à variável analisada e o tipo <strong>de</strong> integração para<br />
o termo fonte. Os valores dos erros foram diminuindo linearmente conforme diminuiam-se os<br />
tamanhos dos volumes <strong>de</strong> controle ( ∆ x)<br />
. Porém, o termo fonte integrado pela regra do<br />
retângulo apresentou menor erro em relação ao fonte integrado analiticamente. Em virtu<strong>de</strong><br />
disso, adotou-se como integração para o termo fonte, modificando a forma <strong>de</strong> aplicar as<br />
condições <strong>de</strong> contorno, o fonte integrado pela regra do retângulo.<br />
As Figs. 4.5 a 4.11 mostram o <strong>de</strong>caimento do erro <strong>de</strong> discretização em função dos<br />
tamanhos dos volumes <strong>de</strong> controle com as quatro formas <strong>de</strong> aplicar as condições <strong>de</strong> contorno.<br />
O tamanho dos volumes <strong>de</strong> controle para cada uma das formas está disposto nas Tabs. 4.1, 4.2<br />
e 4.3, juntamente com o número <strong>de</strong> malhas utilizadas.<br />
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