De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

Γ b . Malheureusement, comme il n’existe aucun modèle capable de prédire ces
paramètres avec la précision requise, la modélisation du domaine des résonances
nécessite leur ajustement à partir de contraintes issues des données expérimentales.
A plus haute énergie, ces résonances sont tellement serrées qu’il n’est plus
possible de les décrire séparément (c’est le domaine des résonances non résolues),
on les décrit alors de façon statistique par une densité de résonance s ou p (S 0 ou
S 1 ) et des largeurs moyennées sur un intervalle d’énergie, et un rayon de
diffusion potentiel R’ qui décrit la voie élastique moyennée. Contrairement aux
paramètres du domaine résolu, ces paramètres peuvent être obtenus à l’aide
d’autres modèles (le modèle optique, voir paragraphe 3.b), mais ils sont en général
directement ajustés sur les données expérimentales.
3. Méthode « tout modèle » pour le continu
Dans ce chapitre, nous allons décrire de façon plus détaillée la méthode utilisée au
CEA DAM pour évaluer les données nucléaires dans le domaine du continu. Cette
méthode repose essentiellement sur des modélisations physiques des processus de
réaction nucléaire, mais elle comporte aussi une part d’ajustement des paramètres
de ces modèles afin de reproduire le plus finement possible les données
expérimentales disponibles.
a. Enchaînement des modèles
A plus haute énergie (au dessus du seuil de la voie inélastique), on se trouve dans
le domaine dit du « continu ». A ces énergies (E >1-10 keV), si l’on examine le
spectre des neutrons émis on observe que celui-ci présente la structure suivante :
Structure caractéristique d’un spectre de neutrons dans le domaine du continu.
On distingue trois zones :
- A haute énergie d’émission, on peut observer toute une série de pics assez étroits
dont le plus énergétique se trouve à l’énergie du neutron incident (le pic élastique).
Les structures immédiatement au dessous du pic élastique correspondent aux
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