De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

avec a le paramètre dit « de densité de niveau » et le paramètre de spin cut off σ,
2 U
σ = I ,
A
où I est le moment d’inertie du noyau et
U ~ = U − Δ
est l’énergie d’excitation corrigée de l’énergie d’appariement.
Si l’on utilise cette formule telle quelle, on constate que pour reproduire les
valeurs expérimentales de D 0 (l’espacement moyen des niveaux à l’énergie de
liaison des neutrons B n ) il faut faire varier la valeur du paramètre de densité de
niveaux a en fonction du noyau avec des variations fortement corrélées avec celles
du terme de correction de couche δW (terme qui décrit la différence entre les
masses réelles des noyaux et celles calculées par un formule de masse de type
goutte liquide). On introduit alors ces variations de a dans la formule :
~
⎡
− − U ⎤
a N Z Uˆ = a~ 1 exp( γ )
( , , ) ( A)
⎢1
+ δ W ( N,
Z)
~ ⎥
⎣
U ⎦
qui corrèle la valeur de a à la correction de couche δW en prenant en compte
l’amortissement des effets de couche avec l’énergie d’excitation avec la constante
γ. Dans cette formule a ~ est la valeur asymptotique du paramètre de densité de
niveau a. Les paramètres a ~ et σ sont ajustées de manière à pouvoir reproduire les
valeurs expérimentales de l’espacement moyen des niveaux à B n .
Variations corrélées du paramètre de densité de niveaux a (panneau du haut) et du
terme de correction de couche (en bas) en fonction du nombre de masse A.
Outre cette description phénoménologique des densités de niveaux, il existe une
possibilité de calculer celles-ci à partir des états à une particule issus de calculs de
modèles de champ moyen [COMB]. Il faut alors calculer de façon combinatoire le
nombre d’états excités que l’on peut construire pour chaque énergie d’excitation à
partir d’excitation 1p1h, 2p2h,…. de l’état fondamental du noyau, et aussi prendre
147