De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

par capture de neutron et par réaction de transfert. La distribution d’états J π peuplés par
une réaction est le résultat du couplage du moment angulaire transféré l avec les moments
angulaires de la particule absorbée et de la cible. Les différences entre les deux
mécanismes de réaction sont illustrées dans la figure 2 où sont représentés des calculs de
distributions du moment angulaire transféré l dans divers types de réactions. Pour les
réactions induites par neutron, l’exemple présenté concerne la réaction 233 Pa(n,f). Les
distributions ont été calculées pour plusieurs énergies de neutrons (de 1 à 5 MeV) par [5].
Ces distributions sont comparées aux distributions calculées par B. B. Back et al. [6]
pour les trois réactions de transfert les plus utilisées dans les études de probabilités de
fission. Ces trois distributions ont été calculées pour une énergie d’excitation des
systèmes fissionnants de 5.5 MeV. On remarquera que pour des énergies de neutron
inférieures à 2 MeV, les moments angulaires transférés l par réactions de transfert, sont
en général plus grands que ceux transférés par capture de neutron l n . À plus haute énergie
(E n ≳ 2 MeV) ces différences s’atténuent et les moments angulaires transférés deviennent
comparables.
(J.P. Delaroche et al. (2002))
~3
~4
~2.5
~1
E n =5 MeV
E n =3 MeV 0 2 4 6 8
0 2 4 6 8
E n =2 MeV
0 2 4 6 8
E n =1 MeV
0 2 4 6 8
l
l
l
(t,p)
~4
l
(d,p)
~3
( 3 He,d)
~4
l
(B.B. Back et al. (1974))
Figure 2 : Distributions du moment angulaire transféré l calculées pour des réactions
induites par neutrons à différents énergies (haut-gauche) [5] et par diverses réactions de
transfert [6].
l
l
Notons cependant que, même quand les moments angulaires transférés sont similaires, le
moment angulaire total du noyau A produit par transfert peut être différent de celui induit
par absorption d’un neutron si les moments angulaires de la cible et de la particule
transférée associées à la méthode surrogate et à la méthode directe sont différents.
La relation (2) peut donc s’avérer incorrecte car en principe la probabilité de fission du
noyau A, produit par une réaction de transfert P t,
f diffère de la probabilité de fission du
noyau A formé par capture de neutron. En revanche, quand les probabilités de fission P f
sont indépendantes de J π , l’équation (4) devient :
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