De la fission aux nouvelles filiÃ¨res - Cenbg - IN2P3

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Pour les barrières à plusieurs bosses, il y a une complication supplémentaire : entre les deux barrières il y a une vallée (un puits) de potentiel dans laquelle peuvent être construits des états dits de classe II (ou III pour le troisième puits) ou états superdéformés (ou hyperdéformés pour le troisième puits). La présence de ces états va, par un phénomène de résonance, augmenter la transmission à travers les barrières lorsque l’énergie du système fissionnant est proche de celle de ces états de classe II. Illustration de la transmission résonante due aux états du second puits de fission. Cette transmission résonante est la cause des structures observées à basse énergie dans la fission des noyaux fertiles (fission « à seuil ») comme dans la figure cidessous. Structures de la section efficace de fission de basse énergie dues à la transmission résonante des états de classe II et III. 150
Si l’on revient un instant en arrière, nous pouvons constater que pour bien modéliser la fission, il faut jouer avec un nombre de paramètres impressionnant : la hauteur V et la courbure ω de chaque barrière, l’énergie E, le spin J et la parité π de chaque état de transition discret ou la densité de niveaux de ces états ρ(ε,J,π), et ce au sommet de chaque barrière, auxquels s’ajoutent l’énergie E, le spin J et la parité π de chaque état de classe II (ou III). L’ajustement d’un si grand nombre de paramètres n’est pas chose aisée, surtout lorsqu’on ne considère qu’une observable : la section efficace de fission induite par neutron sur une cible en fonction de l’énergie. De plus, le problème est encore plus compliqué qu’il n’y parait. En effet, au fur et à mesure que l’énergie du projectile augmente, d’autres voies s’ouvrent. Ainsi, alors qu’à basse énergie le noyau avait le choix entre émettre un neutron (voie (n,n’)) ou fissionner (voie (n,f)), quand l’énergie du noyau composé augmente le noyau composé peut aussi émettre un neutron et ensuite fissionner (voie (n,nf)), c’est ce que l’on appelle la fission de deuxième chance. Il faut aussi remarquer que, comme dans l’exemple du système n+ 238 U de la figure ci-dessous, pour la fission de première chance c’est le 239 U qui fissionne et dont il faut déterminer les paramètres de barrière, alors que pour la seconde chance c’est le 238 U qui fissionne dont il faut aussi déterminer les paramètres de barrière. Bien sur, lorsque l’énergie augmente encore on peut émettre un deuxième (n,2nf), un troisième (n,3nf), … neutron, puis un proton (n,pf), un α (n,αf) etc…, et ainsi devoir déterminer les paramètres de barrières d’un nombre grandissant de noyaux fissionnants. C’est cette ouverture successive de voies (ou « chances ») de réactions qui est responsable de la structure « en paliers » de la section efficace de fission en fonction de l’énergie du projectile, comme dans l’exemple ci-dessous. Illustration des différentes « chances » de fission du système n+ 238 U en fonction de l’énergie incidente. L’ajustement simultané d’un si grand nombre de paramètres peut paraître impossible, heureusement, comme nous travaillons dans le contexte du modèle statistique (paragraphe 3.d), qui s’appuie sur l’hypothèse de Bohr qui permet de découpler voies d’entrée et de sortie, nous n’avons pas qu’un jeu de section 151
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Γ c r =|γc r |2 : Γ r = ∑ c |
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De fait, les évaluations réalisé
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Physique des Réacteurs Nucléaires
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Pour des réacteurs de même compos
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D Δ ϕ + ν Σ ϕ −Σ ϕ + ν Σ
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1000MeV Pb+p, INCL43 ABLAV3p 2005/0
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B- Modélisation de la spallation E
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α(Exp(a.cos(θ)) + Exp(-a.cos(θ))
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la distribution de masse des produi
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A condition de prendre en compte la
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particulier le recoupement avec les
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Ref 29 : C. Kalbach, Phys. Rev. C33
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Déchets nucléaires : état des li
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I. INTRODUCTION Il m’a paru essen
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Hague (nommées UP2 et UP3 ; UP1 es
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taxe sur les MW vendus a été effe
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En conclusion : « la transmutation
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En 1998, en France, la production d
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le pH, la chaleur ou la pression (o
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COMMUNIQUE DE PRESSE DU GROUPE AREV
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Processus et faisabilité de la tra
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Sommaire 1 Les bases physiques de l
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Le principe de la transmutation con
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Section efficace 99 Tc (n,γ) Captu
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Figure n° 3 : Section efficace de
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Isotope Réacteur à neutrons lents
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243 Cm 242 Am 235 U 236 U 237 U 238
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400 350 Rapport des masses produite
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• La nécessité de procéder à
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La figure suivante, montre l’inci
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Le remplacement d’U238 par du Np
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Dans un spectre de réacteur REP, p
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5 Incidence du mode de recyclage de
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σ i eff = ΔEi ∫ σ( E) Φ( E) d
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combinant mesures microscopiques et
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Mesure et analyse des sections effi
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10.5.1 Exemple de validation des do
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n’implique qu’un nombre limité
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mode homogène dans le cœur des r
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inventaires est d’environ 15 ans
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Réacteurs hybrides : avancées ré
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Liste des notations [= …] notatio
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Introduction Depuis près de quinze
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éacteur sous-critique, il peut êt
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2. Le pilotage et le contrôle des
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permet de déduire la réactivité
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Celle s’ajustant au mieux aux don
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2.3.4.1. La méthode Rossi-alpha Le
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maîtrise de ce point est cruciale
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3.1.2. La cible de spallation Le ch
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TRAnsmutation) de IP-EUROTRANS dans
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3.3.4. Le design du cœur sous-crit
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Systèmes du futur et stratégies S
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1 Contexte énergétique et nucléa
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On constate donc que les filières
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6.1.4 L’économie des éoliennes
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PORQUET Marie-Geneviève CSNSM - B
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