De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

Fig. 6 – A gauche, distributions en masse des fragments de la fission du noyau 236 U induite
par des neutrons ayant des énergies comprises entre la valeur thermique (0.025 eV) et 14 MeV
sur le noyau 235 U. A droite, comparaisons entre les distributions en masse des fragments du
240 Pu mesurées dans la fission spontanée du noyau et dans la fission induite par des neutrons
thermiques sur le 239 Pu. Ces diagrammes sont tirés des Réfs. [32] et [33].
Finalement, la figure ci-contre, tirée de la Réf. [34],
montre une comparaison entre les distributions en
masses du fragment lourd obtenues dans la fission
spontanée de quatre isotopes du Plutonium. On
voit que, dans la fission des deux isotopes les plus
légers, 236 Pu et 238 Pu, la masse la plus probable
du fragment lourd se situe aux environs de 142
alors que la fission des deux autres isotopes, 240 Pu
et 242 Pu, fournit un fragment dans la région de
masse 134. Cette figure spectaculaire illustre une
caractéristique souvent observée dans de fission :
une variation de une ou deux unités du nombre de
masse du noyau qui fissionne est capable de provoquer
un changement radical dans certaines des
observables mesurées. Nous en verrons un autre
exemple plus loin avec la fission dite “bimodale”.
Les variations dans les distributions en masse telles que celles représentées sur la figure
précédente sont très difficiles à reproduire théoriquement car elles dépendent non seulement
de la structure précise des fragments et des changements subtils qui interviennent d’un isotope
à l’autre, mais aussi de la dynamique de l’évolution entre le noyau composé et la scission. Pour
cette raison, ces résultats expérimentaux constituent un test très sévère des modèles théoriques.
De fait, les approches théoriques les plus élaborées développées actuellement ne sont pas encore
en mesure de reproduire en détail les effets présentés sur les distributions en masse ci-dessus.
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