De la fission aux nouvelles filiÃ¨res - Cenbg - IN2P3

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Qui vaut: σ σ t t = σ s ⎧ ⎪σs ⎨ ⎪ σ ⎪ ⎩ a + σ a ⎧σ ⎨ ⎩σ ⎧σ ⎨ ⎩σ f c = σ el in el + σ in + σ c + σ f (11) Ces différentes sections efficaces sont dépendantes du nucléide, de l'énergie du neutron et du type d'interaction. La dépendance de la section efficace par rapport à l'énergie est une donnée complexe qui dépend du type de nucléide et du type d'interaction. Elle est généralement subdivisée en trois régions Dans la première partie la section efficace diminue fortement avec l'augmentation de l'énergie. La section efficace d'absorption est inversement proportionnelle à la racine carrée de l'énergie du neutron incident. Etant donné que l'énergie est proportionnelle au carré de la vitesse, la section efficace varie selon une loi en 1/v. Après la partie basses énergies, il y a la zone de résonnances pour des neutrons incidents ayant une énergie de 0.1 eV à 1 keV. Cette zone est caractérisée par la présence de pics très fins et à certaines énergies bien définies. Certains éléments comme le Cadmium ont seulement un pic de résonnance par contre d'autre comme l'Uranium-238, l'Indium et l'Argent possèdent plusieurs pics. La section efficace à la position du pic peut dans certains cas être très élevée 2x10 4 barn pour le Cadmium pour 0.17 eV et 3.4x10 6 barn pour le Xénon-135 pour 0.7eV. Après le domaine de résonnances, la section efficace diminue de façon abrupte avec l'augmention d'énergie. Le domaine avec une énergie supérieure à 10keV est appelé le domaine d'énergie rapide et possède une section efficace qui est inférieure à 10 barns dans la plupart des cas et devient encore plus petite dans le voisinage des 0.1MeV . Les sections efficaces pour l'absorption sont du même ordre de grandeur que la "section géométrique" du noyau soit environ 2 à 3 barns. 68
Figure 3: Section efficace microscopique en fonction de l'énergie : a) Absorption pour le Cd et le B; b) Absorption pour l'U-235; c) Fission pour l'U-233 et l'U-235 ;d) Absorption pour le Pu-240 et fission pour le Pu-239 et le Pu-241. La section efficace pour la diffusion élastique est généralement caractérisée par un comportement relativement constant dans la plus grande partie du domaine d'énergie. Ceci est de 4 barns pour le C-12 et de 8 à 10 barns pour l'U-238 dans le domaine des basses énergies. Pour l'hydrogène, la section efficace est d'environ 20 barns et est constante jusqu'à 10 keV. Ensuite elle chute rapidement et n'atteint pour 10 MeV que 1 barn. L'eau est très diffusante pour les neutrons lents et est relativement transparente pour les neutrons rapides. Figure 4: Section efficace microscopique en fonction de l'énergie :a) Totale (diffusion élastique) pour l'H-1; b) diffusion élastique pour l'U-235 1.6 Energie des neutrons dans un réacteur Les neutrons, qui naissent lors d'une fission, sont hautement énergétiques et ont une énergie moyenne d'environ 1MeV. Etant donné que la probabilité pour différentes interactions comme ci-dessus dépend 69
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Modélisation et Evaluation de Donn
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Signalons cependant que des études
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Résultats de calculs de benchmarks
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mesurer la distribution angulaire d
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Données et modélisation de la spa
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Un faisceau de noyaux légers est d
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CaF2 (signal DE) et de scintillateu
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Liste des notations [= …] notatio
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Introduction Depuis près de quinze
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2.3.4.1. La méthode Rossi-alpha Le
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PORQUET Marie-Geneviève CSNSM - B
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