De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

mesurer la distribution angulaire des fragments de fission par rapport à l’axe moyen du
noyau de recul. Le cinquième plan est placé 180º du premier, il complète la distribution
angulaire aux angles arrières. Les télescopes servent à détecter et identifier les éjectiles.
Lorsque le noyau composé associé à l’éjectile détecté fissionne, un des fragments de
fission est détecté en coïncidence par les cellules photovoltaïques.
Détecteur de
fission
3 He(30 MeV)
Fragment
de fission
243 Am-cible
(x= p,d,t,α)
Télescopes Si
ΔE
E
Figure 6 : Dispositif expérimental utilisé pour la détermination des probabilités de
fission.
Le spectre bidimensionnel situé dans la partie gauche de la figure 7 représente la perte
d’énergie des éjectiles en fonction de l’énergie résiduelle mesurée dans un des télescopes.
Cette représentation nous permet d’identifier les éjectiles associés aux différentes voies
de transfert. Comme déjà expliqué précédemment, la nature de chaque particule légère
éjectée signe la formation d’un noyau composé spécifique. Par exemple, la détection d’un
triton correspond à un noyau composé 243 Cm. Le télescope permet aussi de déterminer
l’énergie cinétique totale et l’angle de l’éjectile. Avec cette information et les valeurs de
Q de la réaction de transfert nous pouvons déduire l’énergie d’excitation du noyau
composé. Par exemple, en sélectionnant l’hyperbole du spectre bidimensionnel
correspondant aux tritons, nous pouvons remonter au nombre total de 243 Cm formés en
fonction de leur énergie d’excitation N tot (E*). Ceci est représenté sur la partie droite de la
figure 7. Maintenant, si l’on considère les tritons détectés en coïncidence avec les
détecteurs de fission on obtient le spectre N coin (E*) de la figure 7 qui correspond aux
noyaux de 243 Cm formés qui ont fissionné. Notre détecteur de fission a une efficacité
d’environ 50%. Celle-ci dépend principalement de l’angle solide sous-tendu mais aussi
de l’énergie et de l’angle de recul du noyau fissionnant, ainsi que de l’anisotropie de la
distribution angulaire des fragments de fission. Cela signifie que l’efficacité de notre
détecteur va dépendre de l’énergie d’excitation. Nous avons déterminé la dépendance en
énergie d’excitation de l’anisotropie des fragments de fission à l’aide des données
expérimentales. Cette anisotropie a été incluse dans une simulation Monte-Carlo prenant
en compte la géométrie du détecteur de fission afin de calculer l’efficacité Eff(E*). En
faisant le rapport entre le spectre N coin (E*) et le spectre N tot (E*) de la figure 7, et en
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