De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

la partie droite de la figure 4 [4]. Elle a été mesurée par le groupe du CENBG en utilisant
la même réaction de transfert que dans [3]. La mesure a été comparée avec deux
évaluations et un calcul réalisé à partir d’un modèle statistique développé au CENBG [3].
Ce modèle reproduit beaucoup mieux la dépendance des données avec l’énergie que les
deux évaluations. Ceci provient du fait que les calculs du CENBG contiennent des
paramètres fondamentaux du 234 Pa, comme par exemple les paramètres des barrières de
fission ou les gaps d’appariement, qui ont été obtenus à partir de la comparaison de notre
modèle avec les sections efficaces expérimentales de fission obtenues en appliquant la
méthode surrogate. N’ayant pas d’autres données expérimentales de section efficace de
capture autres que celles du CENBG pour le noyau 233 Pa, la méthode de transfert n’a pas
pu être comparée à la méthode directe pour cette voie de desexcitation.
σ f [b]
σ γ [b]
CENBG
Ref. [11]
Ref. [10]
CENBG
E n
[MeV]
E n
[MeV]
Figure 4 : Section efficace neutronique de fission du 233 Pa (gauche) [3] en comparaison
avec les mesures directes de Geel [10, 11] et des évaluations. Section efficace
neutronique de capture du 233 Pa (droite) [4] en comparaison avec des évaluations et le
modèle statistique du CENBG [3].
Mesures des sections efficaces de fission des isotopes de Cm et Am
Nous avons utilisé récemment la technique surrogate pour déterminer les sections
efficaces neutroniques de
242,243,244 Cm et de
241 Am, dont les demi-vies sont
respectivement 163 jours, 29 ans, 18 ans et 432 ans. Pour cela nous avons utilisé un
faisceau de 3 He à 30 MeV et une cible de 243 Am qui a une période de 7370 ans. Dans une
réaction de transfert il y a différentes combinaisons de nucléons qui peuvent être
échangés entre le projectile et la cible. Selon les nucléons échangés, différentes voies de
transfert vont être peuplées. La figure 5 montre pour la réaction 3 He+ 243 Am les quatre
canaux de transfert que nous avons considérés. Chaque voie de transfert est caractérisée
par un éjectile. Si l’on identifie l’éjectile en masse et en charge nous pouvons déduire la
charge et la masse du noyau composé formé. Par exemple, le transfert d’un proton du
projectile 3 He à la cible permet de former le noyau 244 Cm, l’éjectile associé étant un
deuton ( 243 Am( 3 He,d) 244 Cm). D’après l’équation (2), si l’on mesure la probabilité de
fission du 244 Cm en fonction de E* on peut alors remonter à la section efficace
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