De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

efficaces de réaction et shape elastic. On a doncσ T
= σ
R
+ σ
SE
. De plus, le
potentiel optique prédit la distribution angulaire (section efficace simplement
différentielle en angle) de la diffusion élastique.
Sections efficaces totale, élastique et de réaction (gauche), et différentielle
élastique (droite) calculée à l’aide d’un potentiel réel ou complexe.
Le modèle optique décrit l’interaction directe du projectile avec le noyau cible vu
dans son ensemble par l’intermédiaire d’un potentiel à un corps qui est introduit
dans la partie énergie potentielle de l’équation de Schrödinger (ou de Dirac).
2
⎛ 2
⎞
⎜−
∇ + U − E 0
2
⎟ Ψ =
⎝ μ ⎠
Cette équation stationnaire qui a pour solution la fonction d’onde Ψ décrit la
diffusion du système projectile-cible de façon quantique. Le flux du courant de
probabilité à travers un élément de surface à l’infini associé à la fonction d’onde Ψ
est proportionnel à la section efficace différentielle élastique (figure ci-dessus à
droite), et l’interférence des différentes ondes partielles (associées au moment
angulaire l) explique les structures (figures de diffraction) que l’on peut observer
sur cette section efficace. Cette description est analogue à la diffusion d’une onde
lumineuse par un objet dont la taille est de l’ordre de la longueur d’onde de cette
onde, d’où par analogie, le nom de modèle optique. Cette analogie ne s’arrête pas
là, puisque comme en optique ondulatoire, le potentiel optique U=V+iW peut être
complexe et sa partie imaginaire W correspond alors à un terme source (émission
de flux si W>0 et absorption de flux si W