De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

Fig. 14 – A gauche, hauteurs de la première barrière de fission dans la région des actinides
calculées avec et sans la symétrie axiale en utilisant la méthode macroscopique-microscopique
[47, 48]. Les carrés représentent les hauteurs extraites des sections efficaces expérimentales. A
droite, barrières de fission d’isotopes du Pu et du Th obtenues avec (courbes en tirets) et sans
(courbes en trait plein) la symétrie droite-gauche par la méthode macroscopique-microscopique
de la Réf. [49].
à mesure que son élongation augmente. Le gain en énergie apporté par l’asymétrie droitegauche
est de l’ordre de 5 MeV avec la méthode macroscopique-microscopique, comme le
montre la figure 14 de droite. Ce gain est plus élevé – jusqu’à 10 MeV – avec les approches
microscopiques de type Hartree-Fock-Bogoliubov.
5 – les hauteurs relatives de la première et de la seconde barrière varient avec la masse du
noyau qui fissionne. Dans les actinides légers la
première barrière est beaucoup plus basse que la
seconde et peut même disparaître. Dans les actinides
lourds, c’est la situation inverse : la seconde
barrière est beaucoup plus basse que la
première. Par exemple, elle est pratiquement inexistante
dans les isotopes du Nobelium. Dans les
actinides habituels (U, Pu), les deux barrières ont
des hauteurs comparables. C’est ce que montre
schématiquement la figure ci-contre. La barrière
obtenue avec le modèle de la goutte liquide est
indiquée par les pointillés rouges. On voit que
l’abaissement de la seconde bosse des barrières à
deux bosses (en noir) est plus grand dans les actinides
les plus lourds et que cet abaissement provient
du déplacement vers les faibles déformations
du sommet de la barrière de la goutte liquide.
Les barrières de fission déduites des calculs théoriques de SEP ne sont pas assez précises pour
être utilisables dans l’évaluation des sections efficaces de fission. En effet, comme on le verra
plus loin, la transmission d’une barrière de potentiel est une fonction exponentielle de l’énergie
et une variation de quelques centaines de keV de la hauteur de la barrière de fission produit
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