De la fission aux nouvelles filiÃ¨res - Cenbg - IN2P3

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Nucléaire Charbon Gaz Pétrole Eolien PV Coûts m€/kWh m€/kWh m€/kWh m€/kWh m€/kWh m€/kWh Combustible 8 21 48 75 0 0 Exploitation 5 8 3 8 12 Investissement 18 14 8 14 49 300 Coûts internes 31 43 59 97 61 Coûts externes 3 53 15 46 2 Total 34 96 74 143 63 300 Tableau 16 Ventilation des coûts de l’électricité selon les méthodes de production. On a également indiqué la valeur des coûts externes calculés dans le cadre du programme eXterne de l’UE. On a également fait figurer une estimation du coût de l’électricité photovoltaïque basée uniquement sur l’investissement. 8 Conclusions De toutes les énergies fossiles il semble bien que seul le charbon permette de franchir le cap de 2100. Si on veut éviter une catastrophe climatique il est impératif de mettre au point et d’utiliser le plus rapidement possible la technique de capture et de séquestration du CO2. Parmi les énergies renouvelables, l’hydroélectricité devrait pouvoir fournir 20% de la consommation de façon fiable et économique, au prix, il est vrai de grandes migrations de population. La biomasse contribue, dès à présent, à hauteur de 10% de la consommation d’énergie totale, surtout sous forme de bois de feu. Le domaine de prédilection de la biomasse devrait être la production de carburants et d’hydrogène. On pourrait envisager une contribution de l’ordre de 20% aux besoins de transport. Une exploitation trop importante de la biomasse poserait des problèmes environnementaux redoutables. Sans moyens de stockage, les énergies renouvelables intermittentes ont un intérêt limité et on peut prévoir que la mode en disparaîtra avec les mécanismes de subvention. Dans les pays dotés de réseaux électriques développés la contribution de l’éolien et du solaire ne pourront sans doute pas contribuer à plus de 10% de la production d’électricité. Au contraire, dans les pays du Sud, bien ensoleillés, et en absence de réseau centralisé, le solaire photovoltaïque présente un grand intérêt et l’emportera sans doute sur le solaire thermodynamique. Le solaire thermique pourra, lui aussi, contribuer de façon significative à limiter l’usage des combustibles fossiles pour le chauffage. La seule façon de faire face à la demande énergétique sans conduire à une évolution catastrophique des concentrations atmosphérique et océanique de gaz carbonique est de développer à la fois le nucléaire et la capture-séquestration du CO2 dans des installations de production d’électricité et de carburants de synthèse utilisant majoritairement le charbon. 424
Pour en savoir plus Livres " L’énergie dans le monde : bilan et perspectives " J.L.Bobin, H.Nifenecker, C.Stéphan, EDP Sciences 2001 " L’énergie de demain " J.L.Bobin, E.Huffer, H.Nifenecker EDP/Grenoble Sciences 2005 "A fond contre le CO2 " Denis Bonnelle, éditions du Cosmogone "Energie et environnement, les risques et les enjeux d'une crise annoncée" Bernard Durand, à paraître chez EDP/Grenoble Sciences Sites WEB http://www.sauvonsleclimat.org http://sfp.in2p3.fr/Debat/debat_energie/index.html http://www.manicore.com/documentation/serre/index.html http://lpsc.in2p3.fr/gpr/french/gpr.html 425
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ECOLE INTERNATIONALE JOLIOT-CURIE D
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Cours enseignés aux précédentes
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TABLE DES MATIERES AVANT-PROPOS M.-
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MESURES DE SECTIONS EFFICACES D'INT
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SYSTÈMES DU FUTUR ET STRATÉGIES S
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AVANT-PROPOS Je dédie ce volume de
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LA FISSION : DE LA PHÉNOMÉNOLOGIE
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Lorsque les paramètres de déforma
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La méthode de Strutinski est emplo
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L’existence d’un tel îlot est
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les résonances deviennent extrême
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donne la distribution de l’énerg
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où T A et T b sont les pénétrabi
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Γ c r =|γc r |2 : Γ r = ∑ c |
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temps très différentes pour les d
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kins les énergies de déformation
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Fig. 24 - Surface d’énergie pote
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De fait, les évaluations réalisé
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[52] D. L. Hill and J. A. Wheeler,
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6 Types de reacteurs nucleaires....
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La probabilité de non-fuite, sous
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Nous choisissons comme un volume un
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2.1.3 Distribution de flux dans le
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D Δ ϕ + ν Σ ϕ −Σ ϕ + ν Σ
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μ = ∑ μ μ P ( μ) (54) Les neu
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Δt Δ n + p = ( 1− β ) keff n (
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3.4 Comportement cinétique avec ne
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De cette étude de la période du r
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4 CONTRÔLE DU RÉACTEUR 4.1 Princi
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n = Sl 2 ( 1+ k + k + ..) Sl SΛ Sl
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combustible d F dT ρ et un pour le
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σ poison N poison Δρ = − f (11
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L'évolution de la concentration de
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Pressurised Heavy Water Reactor “
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2005 Korea RO Ulchin 6 PWR (KSNP) 9
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adioactifs et ceux contenant des é
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Modélisation et Evaluation de Donn
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demandées aux évaluations par les
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Photographie de l’expérience JEZ
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Un exemple de données nucléaires
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Γ b . Malheureusement, comme il n
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efficaces de réaction et shape ela
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Signalons cependant que des études
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Le choix entre les approches phéno
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Comme la section efficace de réact
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Jusque là nous n’avons discuté
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avec a le paramètre dit « de dens
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l’énergie du neutron soit suffis
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Si l’on revient un instant en arr
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Schéma des modules du code TALYS h
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Lorsque les données nucléaires é
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Nous nous sommes placés dans un ca
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Sections efficaces de mesurée (sym
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Résultats de calculs de benchmarks
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très favorablement aux données ex
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238 U sont qualitativement en bon a
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Mesure de sections efficaces d’in
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d’énergie E n arrivant sur celle
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modèle optique, σ NC peut être c
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car ∑ J , π P = P ( E*) ⋅ ∑
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la partie droite de la figure 4 [4]
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mesurer la distribution angulaire d
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données expérimentales de Vorotni
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Une version plus sophistiquée de n
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Données et modélisation de la spa
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noyaux résiduels de spallation qui
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Un faisceau de noyaux légers est d
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Un tel détecteur est constitué d
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Fig 12: Sections efficaces doubleme
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CaF2 (signal DE) et de scintillateu
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de validité des modèles de cascad
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10 -6 1 10 10 2 Neutrons /proton /M
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1000MeV Pb+p, INCL43 ABLAV3p 2005/0
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B- Modélisation de la spallation E
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α(Exp(a.cos(θ)) + Exp(-a.cos(θ))
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Fig 35 : Caractéristiques de diff
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la distribution de masse des produi
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10 2 Fe + p INCL4-GEMINI INCL4-GEM
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A condition de prendre en compte la
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particulier le recoupement avec les
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Ref 29 : C. Kalbach, Phys. Rev. C33
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Déchets nucléaires : état des li
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I. INTRODUCTION Il m’a paru essen
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Hague (nommées UP2 et UP3 ; UP1 es
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taxe sur les MW vendus a été effe
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En conclusion : « la transmutation
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En 1998, en France, la production d
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En ce qui concerne les déchets en
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IV. 2. 4. Le stockage est-il défin
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4) Les modifications géologiques
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le pH, la chaleur ou la pression (o
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COMMUNIQUE DE PRESSE DU GROUPE AREV
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Processus et faisabilité de la tra
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Sommaire 1 Les bases physiques de l
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Le principe de la transmutation con
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Section efficace 99 Tc (n,γ) Captu
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Figure n° 3 : Section efficace de
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Isotope Réacteur à neutrons lents
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243 Cm 242 Am 235 U 236 U 237 U 238
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400 350 Rapport des masses produite
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• La nécessité de procéder à
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La figure suivante, montre l’inci
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Le remplacement d’U238 par du Np
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Dans un spectre de réacteur REP, p
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Production (kg/Twhe) Isotope Pério
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8 Simulation : démarche et motivat
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σ i eff = ΔEi ∫ σ( E) Φ( E) d
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combinant mesures microscopiques et
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Mesure et analyse des sections effi
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10.5.1 Exemple de validation des do
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n’implique qu’un nombre limité
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12 kg/TWhe pour le neptunium (à un
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inventaires est d’environ 15 ans
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Réacteurs hybrides : avancées ré
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Liste des notations [= …] notatio
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Introduction Depuis près de quinze
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éacteur sous-critique, il peut êt
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2. Le pilotage et le contrôle des
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A Λ n0 = n0 (25) − ρ + β α p
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Celle s’ajustant au mieux aux don
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2.3.4.1. La méthode Rossi-alpha Le
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maîtrise de ce point est cruciale
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3.1.2. La cible de spallation Le ch
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TRAnsmutation) de IP-EUROTRANS dans
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de spallation est l’élément sur
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3.3.3. Le design de la cible de spa
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3.3.4. Le design du cœur sous-crit
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Systèmes du futur et stratégies S
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Le réacteur a été modélisé fid
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Le coefficient de température peut
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