De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

où T A et T b sont les pénétrabilités séparées (4-3) des barrières A et B et où φ est donné par :
∫ β2
[ ] 1/2 2B
φ(E) =
(E − V (β)) (4-5)
2
β 1
La quantité B est un paramètre d’inertie supposé constant qui n’intervient pas dans l’expression
finale de T(E). Son le rôle est de définir l’échelle du paramètre de déformation β en fonction
duquel est tracée la barrière. Les bornes de l’intégrale sont les points tournants du puits intermédiaire
entre les deux bosses (l’intégrand s’annule pour ces valeurs de β). Les auteurs de
la Réf. [53] ont vérifié que les expressions (4-4)-(4-5) donnent un résultat extrêmement proche
de la pénétrabilité exacte, ceci même près du seuil – c’est-à-dire à des énergies au voisinage du
sommet de la barrière la plus basse – où l’approximation WKB n’est en principe pas justifiée.
La figure 16 donne un exemple de pénétrabilité de barrière à deux bosses calculée avec les expressions
ci-dessus. La caractéristique la plus remarquable de cette pénétrabilité est l’existence
de résonances étroites situées sous le seuil de fission – c’est-à-dire à des énergies inférieures
au sommet des barrières – dont l’énergie coïncide avec celles des états quasi-liés du puits intermédiaire.
Cette situation correspond à une phase φ(E) égale à π/2 dans l’équation (4-5).
Fig. 16 – A gauche, barrière à deux bosses constituée de trois tronçons de paraboles jointifs.
E 1 et E 3 sont les hauteurs de la première et de la seconde barrière. Les symboles L i indiquent
la position des états quasi-liés dans le puits intermédiaire. A droite, pénétrabilité de la barrière
en fonction de l’énergie. Remarquer les résonances étroites qui apparaissent aux énergies des
états quasi-liés L i de la figure de gauche. Les deux figures sont tirées de la Réf. [53].
L’accroissement de la pénétrabilité de la barrière au niveau de ces résonances s’explique par le
fait que, aux énergies correspondantes, le système peut “exister” pendant un temps appréciable
dans le puits intermédiaire en peuplant les états métastables qui s’y trouvent, puis décroître à
travers la seule barrière extérieure.
Comme nous l’avons évoqué pages 12 et 18, une “structure intermédiaire sous le seuil” a été
observée dans la section efficace de fission de plusieurs noyaux. La première observation de ce
type a eu lieu en fait à Saclay dans la réaction n+ 237 Np [55]. Ainsi que nous allons le voir, ce
phénomène a pu être expliqué de façon très directe et très élégante par les résonances associées
au second puits de la barrière représentées sur la figure 16.
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