De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

situées à une distance d l’une de l’autre. Les deux fragments sont caractérisés par leurs
charges, leurs masses, leurs déformations β et leurs énergies d’excitation représentées par deux
températures, l’une T int associée aux modes d’excitation internes des fragments, l’autre T coll
aux excitations collectives relatives au système des deux fragments en interaction. Les indices
L et H de la figure se rapportent respectivement au fragment léger et au fragment lourd.
La probabilité que la fission conduise à une fragmentation (Z L , A L , Z H , A H ) est écrite sous la
forme :
∫
P(Z L , A L , Z H , A H ) =
dβ L
∫
dβ H e −V (Z L, A L , β L , Z H , A H , β H , T int , d)
T coll (5-1)
où V (Z L , A L , β L , Z H , A H , β H , T int , d) est l’énergie potentielle du système, c’est-à-dire la somme
de l’énergie de déformation de chacun des fragments et de l’énergie d’interaction (nucléaire +
coulombienne) entre les deux fragments. On voit que le modèle dépend de trois paramètres :
la distance d et les deux températures T int et T coll . Dans l’étude de Wilkins et al. les énergies
de déformation des fragments étaient calculées avec la méthode de Strutinski et les valeurs des
paramètres étaient d=1.4 fm, T int =0.75 MeV et T coll = 1 MeV. Les résultats apparaissent en
accord qualitatif avec les données expérimentales. Souvent, les distributions en masses calculées
sont trop étroites et les énergies cinétiques trop élevées.
L’extension semi-microscopique de S. Heinrich a consisté à éliminer les températures T int et
T coll en remplaçant (5-1) par :
∫
P(Z L , A L , Z H , A H ) =
dβ L
∫
∫ E ∗ (β L ,β H )
dβ H dε ρ ZL A L
(ε) ρ ZH A H
(E ∗ (β L , β H ) − ε) (5-2)
Dans cette expression, ρ ZA (ε) est la densité de niveaux du noyau (Z, A) à l’énergie ε et
E ∗ (β L , β H ) est l’énergie d’excitation maximum que peuvent acquérir les fragments c’est-à-dire :
0
E ∗ (β L , β H ) = E − V (Z L , A L , β L , Z H , A H , β H , d) (5-3)
où E est l’énergie dans la voie de fission et V (Z L , A L , β L , Z H , A H , β H , d) l’énergie potentielle
des deux fragments dans la configuration de scission. Dans cette version du modèle de Wil-
Fig. 21 – Distributions en masse des 228 Th, 226 Th et 222 Th calculées avec le modèle de fragmentation
semi-microscopique de la Réf.[85].
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