De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

Fig. 10 – En haut, énergie cinétique individuelle des fragments dans la réaction de fission
241 Pu(n,f) avec des neutrons thermiques (ligne de points noirs notée E k1 ) et énergie cinétique
sommée sur les deux fragments (ligne de points rouges notée E K ). En bas, distribution en masse
des fragments. La figure est tirée de la Réf. [40].
La ligne de points noirs notée E k1 sur la figure 10 donne l’énergie cinétique individuelle des
fragments mesurée dans la réaction de fission 241 Pu(n,f) induite par des neutrons thermiques.
Le bas de la figure indique la distribution en masse correspondante. On retrouve bien les
caractéristiques de la figure page 22 : les fragments légers ont une énergie cinétique moyenne
aux alentours de 100 MeV et les fragments lourds au voisinage de 70 MeV. On remarque
cependant ici que les fragments légers ont pratiquement tous la même énergie cinétique alors
que l’énergie cinétique des fragments lourds diminue linéairement avec leur masse à partir de
A =132. La ligne de points rouges notée E K indique l’énergie cinétique sommée sur les deux
fragments. Elle n’a été tracée que du côté des fragments lourds. Elle est évidemment symétrique
par rapport à A/2=121. Cette courbe comporte un maximum au voisinage de la masse lourde
132 et un minimum prononcé pour les fragmentations symétriques.
Ce minimum, souvent appelé “dip”, est typique de la fission des actinides. Il tend à décroître
avec la masse du noyau fissionnant. Il vaut de 15 à 20 MeV dans les isotopes de l’Uranium, du
Plutonium et du Thorium, de 5 à 10 MeV dans les isotopes du Curium et du Californium et
moins de 5 MeV dans les noyaux plus lourds. Si on se réfère à la formule (3-3), étant donné
que le produit Z 1 Z 2 est maximum pour Z 1 =Z 2 , la présence de ce “dip” indique clairement
que la distance d sciss doit être nettement plus petite pour les fragmentations asymétriques que
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