De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

Celle s’ajustant au mieux aux données expérimentales fournit alors la valeur de k p . La
connaissance de la valeur de β eff est ensuite nécessaire pour obtenir k eff ou bien la réactivité
puisque :
k
p
keff
−1
keff
= et ρeff
= (35)
1−
β
k
eff
Cette méthode, baptisée ipso facto « méthode k p », repose sur un calcul précis de P’(τ) qui luimême
repose sur la description géométrique et la composition du réacteur. Cependant il a été
montré [17, 18] que les résultats donnés par cette méthode n’étaient pas très sensibles à la
précision de la description ni aux bases de données utilisées pour le calcul (P’(τ) est obtenu par un
calcul Monte Carlo). Ainsi le réacteur n’a pas besoin d’être décrit dans la configuration exacte
correspondant à sa réactivité (puisqu’on la recherche) : une configuration voisine ou initiale suffit.
eff
P'(τ) [μs -1 ]
2
10
10
1
-1
10
-2
10
-3
10
-4
10
-5
10
-6
10
0 20
40 60
Temps [ μs ]
80 100
Figure 4 : Distribution P’(τ) calculée pour le réacteur MASURCA [18].
2.3.3. Méthodes de « retrait de source » (source jerk or prompt jump techniques)
Une autre façon de faire varier la source de neutrons est, à partir d’un état initial
stationnaire, d’éteindre la source (lorsque cela est possible) ou bien de la « retirer » par une
mécanique appropriée lorsqu’il s’agit d’une source amovible comme par exemple une source de
252 Cf. Suite à la disparition de la source on observe sur une petite échelle de temps une
décroissance prompte de la population de neutrons assez semblable à celle obtenue dans les
mesures de PNS et, sur une plus grande échelle de temps, la décroissance des précurseurs qui
donnent naissance aux neutrons retardés (voir figure 5).
P H
P C
Déc. précurseurs
Déc. prompte
Figure 5 : Illustration des grandeurs intervenant dans la méthode de retrait ou d’arrêt de source.
Juste avant le retrait ou l’arrêt de la source les populations de neutrons P H et de précurseurs c H
sont respectivement :
ΛS
β
eff
PH
=
et cH
= PH
(36)
( −ρeff
)
Λλ
tandis que juste après la disparition de la source et la fin de la décroissance prompte, sur une
échelle où elle peut être vue comme un « saut prompt », en considérant que les précurseurs n’ont
pas encore décru, la population de neutrons est :
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