De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

donne la distribution de l’énergie cinétique des fragments légers et celui de gauche, piqué aux
alentours de 68 MeV, celle des fragments lourds. En effet, dans une fission binaire, le rapport des
énergies cinétiques des fragments est inversement proportionnel au rapport de leurs masses. Ceci
provient du fait que, dans le centre de masse du système les deux fragments ont des quantités de
mouvement égales en valeurs absolues. On remarque que la distribution en énergie cinétique des
fragments légers est plus étroite que celle des fragments lourds (pour cette raison le pic de droite
est plus élevé que celui de gauche car les aires des deux distributions doivent être égales). Ces
largeurs différentes n’ont pas de signification physique particulière. Elles proviennent seulement
de la géométrie de la distribution bidimensionnelle des énergies cinétiques des fragments 10 .
Le haut de la figure 8 montre des exemples où la distribution en énergie cinétique moyenne
n’est pas gaussienne, contrairement au cas général. Ils concernent la fission spontanée de trois
isotopes du Plutonium. Les points accompagnés de barres d’erreur sont issus de mesures. Les
lignes continues donnent le résultat d’une décomposition de la distribution expérimentale en
deux gaussiennes.
Fig. 8 – En haut, distributions en énergie cinétique moyenne mesurées dans la fission spontanée
de trois isotopes du Plutonium. En bas, distributions en masse du fragment lourd correspondantes.
Les courbes ajustées sur les point expérimentaux ont été décomposées en deux
gaussiennes afin de faire apparaître deux modes de fission. Les figures sont tirées de la Réf.[34].
Le bas de la figure représente les (demi) distributions en masse correspondantes (la partie
relative au fragment lourd). Elles sont également décomposées en deux gaussiennes. On observe
que le 238 Pu se comporte de façon presque “normale” avec une distribution en énergie cinétique
quasi-gaussienne et une distribution en masse dont le pic lourd est sensiblement symétrique.
En revanche, dans les 240 Pu et 242 Pu, les décompositions en deux gaussiennnes font apparaître
une composante nouvelle correspondant à des fragments aux alentours de la masse 132 ayant
une énergie cinétique élevée (cf. également la figure 6 p. 21). Cette structure supplémentaire,
10 Pour plus de détail, voir la Figure 33, page 330 du livre de C. Wagemans, Réf. 8 de la Bibliographie générale,
et les explications de F. Gönnenwein sur la même page.
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