De la fission aux nouvelles filiÃ¨res - Cenbg - IN2P3

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Conseil Scientifique G. BELIER (CEA Bruyères-le-Châtel), B. BLANK (CEN Bordeaux), P. BONCHE (CEA Saclay), B. CHEYNIS (IPN Lyon), J. CUGNON (U Liège), G. DE FRANCE (GANIL Caen), P. DESCOUVEMONT (UL Bruxelles), P. DESSAGNE (LPHC Strasbourg), P. DUPIEUX (LPC Clermont), C. FINCK (SUBATECH Nantes), S. FRANCHOO (IPN Orsay), M. GUIDAL (IPN Orsay), P.-H. HEENEN (UL Bruxelles), D. LACROIX (LPC Caen), V. LAPOUX (CEA Saclay), A. LEFEBVRE (CSNSM Orsay), P. LELEUX (UC Louvain-la-Neuve), D. LHUILLIER (CEA Saclay), E. LIATARD (LPSC Grenoble), J.-F. MATHIOT (LPC Clermont), J.-Y. OLLITRAULT (CEA Saclay), M.-G. PORQUET (CSNSM Orsay), N. REDON (IPN Lyon), G. ROYER (SUBATECH Nantes), G. RUDOLF (LPHC Strasbourg), C. SEMAY (U Mons), B. SILVESTRE-BRAC (LPSC Grenoble), O. SORLIN (GANIL Caen), C. VOLPE (IPN Orsay) Comité d'Organisation G. BELIER, J. CUGNON, V. LAPOUX, E. LIATARD, G. RUDOLF, M.-G. PORQUET
Cours enseignés aux précédentes sessions de l’Ecole Joliot-Curie de Physique Nucléaire : 1982 : COLLISIONS NUCLEAIRES AUX ENERGIES VOISINES DE L'ENERGIE DE FERMI H. Flocard, J. Hüfner, J. Richert, B. Tamain, R. Babinet, J. Cugnon, D. Guerreau, C. Guet, . J. Menet, H. Pirner 1983 : STRUCTURE NUCLEAIRE AUX FRONTIERES DE LA STABILITE J.-P. Blaizot, M. Epherre, C. Mahaux, M. Meyer, H. Sergolle, Z. Szymanski, S. Della Negra, J. Delorme, S. Gales, D. Gogny, B. Haas, J.-P. Vivien. 1984 : MESONS, BARYONS, QUARKS ET PHYSIQUE NUCLEAIRE B. Desplanques, B. Frois, U. Gastaldi, E. Predazzi, G. Ripka, J. Arvieux, J.-J. Aubert, M. Ericson, G. London, B. Vignon. 1985 : LA MATIERE NUCLEAIRE DANS TOUS SES ETATS P. Bonche, J. Cugnon, R. Babinet, J.-F. Mathiot, L. Van Hove, M. Buenerd, J. Galin, M.-C. Lemaire, J. Meyer. 1986 : SYMETRIES ET PHYSIQUE NUCLEAIRE P. Depommier, S. Gales, Nguyen Van Giai, P. Guichon, P. Schuck, D. Goutte, M. Vergnes, M. Avenier, P. Hubert, G. Girardi, B. Loiseau. 1987 : AU-DELA DU CHAMP MOYEN K. Dietrich, G.-J. Wagner, C. Grégoire, X. Campi, B. Silvestre-Brac, S. Platchkov, B. Mayer, Y. Abgrall, O. Bohigas, P. Grangé, C. Signarbieux. 1988 : a/ INSTRUMENTATION EN PHYSIQUE NUCLEAIRE ET PHYSIQUE DES PARTICULES F. Sauli, V. Comparat, M. Suffert, J. Séguinot, P. Farthouat, R. Wigmans, B. Equer, D. L'Hôte, L. Fayard, H. Videau, J.-M. Durand, A. Boudart, H. Fanet, F. Bourgeois, D. Perret-Gallix, L. Gonzalez-Mestres (en vente aux éditions de Physique, Paris) b/ LA RECHERCHE DU PLASMA DE QUARKS ET DE GLUONS : LES COLLISIONS D'IONS LOURDS ULTRARELATIVISTES - ANALYSE MULTIDIMENSIONNELLE J.-P. Blaizot, J.-N. Capdevielle, A. Capella, J. Gosset, G. Landaud, P. Lutz, A. Morel, B. Pire, D. Vautherin. 1989 : NUCLEONS DANS LE NOYAU, MAIS ENCORE... P. Grangé, J.-F. Mathiot, M. Ericson, H.-J. Pirner, M. Roy-Stephan, J. Delorme, R. Frascaria, S. Gales, A. Magnon, M. Arnould. 1990 : LA PHYSIQUE NUCLEAIRE DU LABORATOIRE AUX ETOILES N. Prantzos, M. Arnould, E. Schatzman, J.-P. Thibaud, P. Descouvemont, J.-P. Dufour, P. Quentin, E. Suraud, R. Schaeffer. 1991 : LES NOYAUX EN PLEINES FORMES Z. Szymanski, P.-H. Heenen, J.-F. Berger, K. Heyde, B. Haas, R. Janssens, D. Paya, D. Gogny, G. Huber, S. Bj∅rnholm, M. Brack. 1992 : MATIERE HADRONIQUE OU...AUJOURD'HUI ET DEMAIN AVEC LES ELECTRONS V. Breton, H. Fonvieille, B. Frois, R. Van de Vyver, G. Smadja, J. Martino, J.-P. Blaizot, J.-F. Mathiot, P. Vernin, X. Artru, J. Remillieux 1993 : LES NOYAUX EN 1993 : une nouvelle façon d'exister J. Meyer, G. Sletten, S. Gales, A. Mueller, D. Vautherin, J.-P. Dufour, P. Armbruster, B. Tamain, P. Leleux, M. Belakhovsky.
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temps très différentes pour les d
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nucléaires plus précises et couvr
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kins les énergies de déformation
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Fig. 24 - Surface d’énergie pote
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des résultats obtenus dans cette
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De fait, les évaluations réalisé
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[52] D. L. Hill and J. A. Wheeler,
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Physique des Réacteurs Nucléaires
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6 Types de reacteurs nucleaires....
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Figure 1: Lien entre l'énergie moy
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énergie potentielle à l'atome. L'
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Ces valeurs seront utilisées en ph
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• en maintenant élevée la secti
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La probabilité de non-fuite, sous
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Nous choisissons comme un volume un
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2.1.3 Distribution de flux dans le
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Pour des réacteurs de même compos
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D Δ ϕ + ν Σ ϕ −Σ ϕ + ν Σ
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μ = ∑ μ μ P ( μ) (54) Les neu
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comparaison montre l'importance de
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Δt Δ n + p = ( 1− β ) keff n (
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3.4 Comportement cinétique avec ne
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De cette étude de la période du r
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4 CONTRÔLE DU RÉACTEUR 4.1 Princi
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n = Sl 2 ( 1+ k + k + ..) Sl SΛ Sl
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Figure 18: Evolution de 1/n det en
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Figure 21: Efficacité différentie
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5 DYNAMIQUE DES RÉACTEURS NUCLÉAI
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combustible d F dT ρ et un pour le
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235, U-233), le comportement en 1/v
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σ poison N poison Δρ = − f (11
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L'évolution de la concentration de
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Pressurised Heavy Water Reactor “
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2005 Korea RO Ulchin 6 PWR (KSNP) 9
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puissante pour les sous-marins. La
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adioactifs et ceux contenant des é
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Modélisation et Evaluation de Donn
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demandées aux évaluations par les
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Photographie de l’expérience JEZ
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Un exemple de données nucléaires
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Γ b . Malheureusement, comme il n
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efficaces de réaction et shape ela
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Signalons cependant que des études
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Le choix entre les approches phéno
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Comme la section efficace de réact
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Jusque là nous n’avons discuté
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avec a le paramètre dit « de dens
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l’énergie du neutron soit suffis
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Si l’on revient un instant en arr
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Schéma des modules du code TALYS h
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Lorsque les données nucléaires é
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Nous nous sommes placés dans un ca
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Sections efficaces de mesurée (sym
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Résultats de calculs de benchmarks
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très favorablement aux données ex
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238 U sont qualitativement en bon a
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Mesure de sections efficaces d’in
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d’énergie E n arrivant sur celle
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modèle optique, σ NC peut être c
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car ∑ J , π P = P ( E*) ⋅ ∑
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la partie droite de la figure 4 [4]
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mesurer la distribution angulaire d
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données expérimentales de Vorotni
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Une version plus sophistiquée de n
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Données et modélisation de la spa
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noyaux résiduels de spallation qui
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Un faisceau de noyaux légers est d
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sur les neutrons à haute énergie.
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Un tel détecteur est constitué d
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Fig 12: Sections efficaces doubleme
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CaF2 (signal DE) et de scintillateu
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de validité des modèles de cascad
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10 -6 1 10 10 2 Neutrons /proton /M
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1000MeV Pb+p, INCL43 ABLAV3p 2005/0
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B- Modélisation de la spallation E
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α(Exp(a.cos(θ)) + Exp(-a.cos(θ))
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Fig 35 : Caractéristiques de diff
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la distribution de masse des produi
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d’amélioration important (évapo
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éventuels d’un nucléon qui s’
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10 2 Fe + p INCL4-GEMINI INCL4-GEM
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A condition de prendre en compte la
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particulier le recoupement avec les
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Ref 29 : C. Kalbach, Phys. Rev. C33
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Déchets nucléaires : état des li
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I. INTRODUCTION Il m’a paru essen
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Hague (nommées UP2 et UP3 ; UP1 es
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présence conduit à l’accumulati
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taxe sur les MW vendus a été effe
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En conclusion : « la transmutation
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En 1998, en France, la production d
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de concentration final dépend beau
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En ce qui concerne les déchets en
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IV. 2. 4. Le stockage est-il défin
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4) Les modifications géologiques
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le pH, la chaleur ou la pression (o
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COMMUNIQUE DE PRESSE DU GROUPE AREV
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Processus et faisabilité de la tra
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Sommaire 1 Les bases physiques de l
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Le principe de la transmutation con
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Section efficace 99 Tc (n,γ) Captu
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Figure n° 3 : Section efficace de
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Isotope Réacteur à neutrons lents
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243 Cm 242 Am 235 U 236 U 237 U 238
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400 350 Rapport des masses produite
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• La nécessité de procéder à
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La figure suivante, montre l’inci
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Le remplacement d’U238 par du Np
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Dans un spectre de réacteur REP, p
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5 Incidence du mode de recyclage de
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Production (kg/Twhe) Isotope Pério
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8 Simulation : démarche et motivat
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possibilité de s’affranchir d’
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σ i eff = ΔEi ∫ σ( E) Φ( E) d
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combinant mesures microscopiques et
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Mesure et analyse des sections effi
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10.5.1 Exemple de validation des do
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11 Faisabilité technique de la tra
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longue, tant que l’on n’a pas a
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n’implique qu’un nombre limité
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12 kg/TWhe pour le neptunium (à un
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mode homogène dans le cœur des r
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inventaires est d’environ 15 ans
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Réacteurs hybrides : avancées ré
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Liste des notations [= …] notatio
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Introduction Depuis près de quinze
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éacteur sous-critique, il peut êt
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2. Le pilotage et le contrôle des
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permet de déduire la réactivité
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A Λ n0 = n0 (25) − ρ + β α p
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Celle s’ajustant au mieux aux don
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2.3.4.1. La méthode Rossi-alpha Le
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maîtrise de ce point est cruciale
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3.1.2. La cible de spallation Le ch
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accidents sévères comme la perte
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TRAnsmutation) de IP-EUROTRANS dans
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de spallation est l’élément sur
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3.3.3. Le design de la cible de spa
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3.3.4. Le design du cœur sous-crit
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Références [1] J.-M. Loiseaux, «
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Systèmes du futur et stratégies S
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1 Contexte énergétique et nucléa
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Source (Gtep/an) % Fossile dont Cha
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2.2 Le combustible MOX Le plutonium
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Le plutonium quant à lui est essen
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On constate donc que les filières
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(1+α) : nombre de neutrons captur
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270°C environ, mais pour le sodium
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Le coefficient de température peut
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6.1.4 L’économie des éoliennes
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par un barrage hydroélectrique le
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statistiques de l’AIE pour l’ex
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5.2.1.2 Les aménagements « au fil
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Ces centrales cumulent une puissanc
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PORQUET Marie-Geneviève CSNSM - B
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