De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

possible de résoudre numériquement avec les ordinateurs actuels moyennant un certain nombre
de techniques mentionnées dans la Réf. [93].
Le hamiltonien H coll qui gouverne la dynamique du noyau dans (5-11) s’écrit :
H coll = − 2
2
3∑
i,j=2
∂
B ij (q 2 , q 3 ) ∂ + V (q 2 , q 3 ) (5-12)
∂q i ∂q j
Le terme d’énergie cinétique contient l’inverse B ij =(M −1 ) ij du tenseur des inerties collectives
M ij et le terme d’énergie potentielle est V (q 2 , q 3 )=E(q 2 , q 3 )−∆E(q 2 , q 3 ), où E(q 2 , q 3 ) est la SEP
(5-8) et ∆E(q 2 , q 3 ) une“correction d’énergie de point zéro” [21]. Il se trouve que ces différents
ingrédients de H coll peuvent être tous exprimés à partir des états statiques |φ q2 q 3
〉. L’approche
décrite ci-dessus ne nécessite donc aucun paramètre phénoménologique. Notons cependant que
cette approche utilise implicitement l’hypothèse adiabatique mentionnée page 43. En effet, la
superposition (5-9) fait intervenir seulement les états |φ q2 q 3
〉 ayant l’énergie la plus basse à
chaque déformation. Dans une approche plus générale, cette superposition devrait inclure aussi
les états excités des |φ q2 q 3
〉, rendant ainsi possible une description où une partie de l’énergie
collective du noyau est dissipée en énergie d’excitation de la structure interne.
Fig. 25 – A gauche, distributions en masse du noyau 238 U. La courbe en noir représente une
évaluation tirée des données expérimentales [94], la courbe en bleu le résultat de l’approche
dynamique microscopique avec la force effective de Gogny et la courbe en rouge celui obtenu
en utilisant une version simple de la théorie de la fragmentation décrite page 44. A droite,
distribution en énergie cinétique des fragments en fonction de la masse du fragment lourd
calculée avec l’approche dynamique microscopique (courbe continue) comparée à l’expérience
(points) [95].
L’équation (5-11) a été résolue numériquement dans le cas de l’ 238 U en supposant une condition
initiale constituée d’une superposition d’états collectifs dans le puits de l’état fondamental ayant
une énergie d’excitation de 1 MeV au-dessus des barrières de fission. La figure 25 donne deux
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