De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

de l’énergie d’appariement), la fission du noyau A se produit à travers les états de
transition discrets dont la population va dépendre du mécanisme de réaction utilisé pour
produire le noyau A. On peut conclure que notre méthode basée sur la relation (2),
s’applique à des énergies d’excitation où la désexcitation du noyau A est dominée par des
densités de niveaux continus. Pour les réactions de transfert où le noyau fissionnant A est
un noyau pair-pair, la sélectivité du mécanisme de réaction vis-à-vis de la population des
états J π peut conduire, à basse énergie d’excitation, à des probabilités de fission
différentes de celles mesurées par capture de neutrons [7, 8]. Une étude très récente basée
sur le modèle statistique [9] montre qu’à haute énergie d’excitation, les probabilités de
fission de 236 U peuvent encore dépendre du moment angulaire J si celui-ci est supérieur
au paramètre de spin «cut-off » de la distribution de spin R(J), dont la valeur est
d’environ 6 à 7ħ pour les actinides.
P f
4 5 6 B n 7 8 9 E*/MeV
Figure 3 : Probabilité de fission calculée pour le noyau 236 U pour différents états J de
parité positive [7]. B n est l’énergie de liaison du neutron pour 236 U.
En conclusion, la relation (2) ne peut être utilisée que pour des réactions de transfert où
le moment angulaire moyen transféré diffère peu de celui des réactions de capture de
neutron. En ce qui concerne les réactions de transfert induites par ions légers, les
populations de moments angulaires sont encore mal connues (le dernier calcul date de
1974 [6]). Un effort important des théoriciens et des expérimentateurs pour déterminer
ces distributions s’avère indispensable.
Le partie gauche de la figure 4 montre la section efficace de fission induite par neutrons
du 233 Pa déduite à partir de la réaction de transfert 3 He+ 232 Th→p+ 234 Pa* [3]. Elle est
comparée à deux mesures directes [10, 11] qui ont été réalisées après les mesures du
CENBG. Le graphique montre qu’au seuil de fission, qui est en principe une des zones
critiques où il peut y avoir des différences entre la méthode surrogate et la méthode
directe, il y a un très bon accord entre les mesures du CENBG et les mesures directes. Le
noyau 234 Pa étant un noyau impair-impair, le bon accord trouvé implique que les
moments angulaires du noyau 234 Pa mis en jeu dans la réaction de transfert sont
relativement faibles. La section efficace de capture radiative du 233 Pa est représentée sur
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