De la fission aux nouvelles filières - Cenbg - IN2P3

temps très différentes pour les degrés de liberté collectifs et internes et un couplage
faible entre les deux. Ces approches ont été développées notamment par Hofmann
et Siemens [64], par Grangé et Weidenmüller [65], par Nix, Sierk et Hofmann [66] et
par Adeev et Gonchar [67].
• les approches dites “déterministes” où l’évolution du noyau est décrite par un ensemble
de trajectoires classiques dans l’espace des variables collectives. L’influence
des degrés de liberté internes est modélisée par un coefficient de viscosité comme
dans les approches développées par Hasse [68] et par Davies, Sierk et Nix [69] ou par
une force aléatoire sous la forme d’un terme de Langevin ajouté aux équations de la
dynamique classique. Cette dernière façon de traiter les degrés de liberté internes a
été proposée récemment par Pomorski, Bartel, Dietrich et Richert [70].
B/ Les approches statistiques. Au cours des années plusieurs ont vu le jour. Leur but a été
essentiellement d’expliquer l’allure des distributions en masse et en énergie cinétique des
fragments, en particulier les largeurs de ces distributions. Les plus connus d’entre elles
sont notamment :
• le modèle de Fong [71]. Son hypothèse de base est que l’énergie potentielle est
intégralement transformée en énergie d’excitation au cours de la descente du second
point selle à la scission et que tous les degrés de liberté du noyau – collectifs
et intrinsèques – sont en équilibre statistique au moment de la scission.
• le modèle de cassure aléatoire du col de Brosa [72]. Il s’agit d’un modèle complètement
phénoménologique où le noyau est supposé développer immédiatement avant
la scission un long col qui se casse en une position aléatoire sous l’action de la tension
de surface.
• les modèles de point de scission. Ces modèles reprennent l’hypothèse du modèle de
Fong mais supposent que les degrés de liberté collectifs du noyau et les degrés de
liberté internes sont chacun de leur côté en équilibre statistique au point de scission
avec des températures différentes T coll et T int . Une première version de ce type de
modèle a été développée par Dickmann et Dietrich [73]. Une généralisation a ensuite
été proposée par Wilkins, Steinberg et Chasmann [74] qui a obtenu un certain succès
en raison de résultats assez souvent en bon accord avec les données expérimentales.
Cette approche dépend cependant de paramètres phénoménologiques qu’il est difficile
de connaître avec précision comme les températures T coll et T int et la distance entre
les surfaces des fragments naissants au moment de la scission. Une version nouvelle
de ce modèle utilisant des ingrédients microscopiques a été proposée très récemment
comme nous le verrons dans la Section 5.
C/ Les modèles quantiques adiabatiques. Dans ces approches, l’état du noyau est décrit sur
la base de la mécanique quantique, c’est-à-dire à l’aide d’une fonction d’onde. Afin de
simplifier le problème, une forme de fonction d’onde est choisie qui revient à supposer que
la structure interne du noyau est en équilibre – ou complètement “relaxée” – à chaque
étape du mouvement collectif. C’est l’hypothèse adiabatique. Elle est valable dans les
situations où les degrés de liberté internes ont des temps caractéristiques d’évolution
beaucoup plus courts que ceux des degrés de liberté collectifs, c’est-à-dire essentiellement
à des énergies de fission relativement basses. Cette hypothèse permet de simplifier
considérablement l’approche en deux étapes mentionnée page 42 puisque, dans la seconde
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