Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 4 : Li<strong>en</strong> <strong>en</strong>tre structure cristallographique et propriétés électriques<br />
L’angle critique θc est l’angle <strong>en</strong> <strong>de</strong>ssous duquel le faisceau inci<strong>de</strong>nt est <strong>en</strong>tièrem<strong>en</strong>t réfléchi<br />
par la surface <strong>de</strong> l’échantillon (réflexion totale) et au-<strong>de</strong>l<strong>à</strong> duquel le faisceau r<strong>en</strong>tre dans le<br />
matériau. La connaissance <strong>de</strong> cette angle permet <strong>de</strong> mesurer <strong>de</strong> façon directe la <strong>de</strong>nsité <strong>à</strong> la<br />
surface d’un matériau (concernant typiquem<strong>en</strong>t les 10 premiers nanomètres sous la surface),<br />
<strong>de</strong> façon non <strong>de</strong>structive. En effet, une formulation approchée <strong>de</strong> cet angle est donnée par [8] :<br />
θ =<br />
−4<br />
2<br />
1, 6.<br />
10 ρλ<br />
c Équation 4-17<br />
Où ρ est la <strong>de</strong>nsité du matériau et λ la longueur d’on<strong>de</strong> du faisceau inci<strong>de</strong>nt.<br />
Ainsi plus cet angle est élevé, plus la couche est <strong>de</strong>nse.<br />
Les oscillations observées sur la courbe sont le fruit <strong>de</strong>s interfér<strong>en</strong>ces provoquées par les<br />
multiples réflexions sur les <strong>de</strong>ux surfaces : on obti<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s franges dites <strong>de</strong> Kiessig (physici<strong>en</strong><br />
allemand, leur « inv<strong>en</strong>teur » <strong>en</strong> 1930) qui permett<strong>en</strong>t <strong>de</strong> déterminer très précisém<strong>en</strong>t<br />
l’épaisseur <strong>de</strong>s films <strong>en</strong> étudiant la fréqu<strong>en</strong>ce <strong>de</strong>s oscillations d’après la relation :<br />
λ<br />
Δ θ =<br />
Équation 4-18<br />
2d<br />
Où Δθ est la différ<strong>en</strong>ce angulaire <strong>en</strong>tre <strong>de</strong>ux franges, λ est la longueur d’on<strong>de</strong> du faisceau<br />
inci<strong>de</strong>nt et d l’épaisseur <strong>de</strong> la couche.<br />
Le STO étant moins <strong>de</strong>nse que le Pt, l’angle critique du STO est plus faible que celui du Pt.<br />
Ainsi si on se situe angulairem<strong>en</strong>t <strong>en</strong>tre ces <strong>de</strong>ux angles critiques, le faisceau traversera le<br />
STO mais pas le Pt et on pourra <strong>en</strong> déduire l’épaisseur <strong>de</strong> la couche <strong>de</strong> STO.<br />
La p<strong>en</strong>te <strong>de</strong> la chute au niveau <strong>de</strong> l’angle critique r<strong>en</strong>seigne sur la rugosité. Dans le cas idéal<br />
supposant l’exist<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> surfaces parfaitem<strong>en</strong>t planes séparant <strong>de</strong>ux milieux parfaitem<strong>en</strong>t<br />
homogènes, la réflectivité serait représ<strong>en</strong>tée par une fonction créneau. Dans l’analyse <strong>de</strong>s<br />
spectres on peut r<strong>en</strong>dre compte <strong>de</strong> la rugosité observée <strong>en</strong> utilisant un modèle dit <strong>de</strong> la<br />
« couche <strong>de</strong> passage ». La réflectivité d’une interface rugueuse est égale <strong>à</strong> celle d’une<br />
interface lisse multipliée par un facteur d’atténuation.<br />
La réflectométrie est, par rapport aux autres techniques <strong>de</strong> diffraction X, une technique assez<br />
réc<strong>en</strong>te (15 ans typiquem<strong>en</strong>t). La mise <strong>en</strong> oeuvre expérim<strong>en</strong>tale <strong>de</strong>s mesures <strong>de</strong> réflectivité<br />
<strong>de</strong>man<strong>de</strong> plus particulièrem<strong>en</strong>t:<br />
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