Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 4 : Li<strong>en</strong> <strong>en</strong>tre structure cristallographique et propriétés électriques<br />
Un autre moy<strong>en</strong> d’estimer la déformation Sm est d’utiliser l’évolution du paramètre <strong>de</strong> maille<br />
hors plan a3 <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la température (Figure 4-22). En effet, on peut déduire S3 <strong>de</strong> ces<br />
mesures <strong>en</strong> pr<strong>en</strong>ant comme définition :<br />
S<br />
3<br />
( T )<br />
( T ) − a3bulk<br />
( Tamb)<br />
a ( Tamb)<br />
a3<br />
= Équation 4-22<br />
3bulk<br />
Où a3bulk(Tamb) est le paramètre <strong>de</strong> maille hors plan du matériau massif <strong>à</strong> température<br />
ambiante.<br />
S3 peut être relié <strong>à</strong> Sm <strong>en</strong> utilisant la matrice <strong>de</strong> compliance du BTO. Pour simplifier le<br />
problème nous négligeons l’effet piézoélectrique et nous obt<strong>en</strong>ons alors, avec σ3 = 0 :<br />
E<br />
s11<br />
+ s12<br />
= S3<br />
( T )<br />
Équation 4-23<br />
2s<br />
S m<br />
E<br />
13<br />
E<br />
En utilisant la Figure 4-22 et les valeurs <strong>de</strong> compliance <strong>de</strong> [13], l’équation 4-23 donne<br />
numériquem<strong>en</strong>t :<br />
−6<br />
−3<br />
S m = −9,<br />
27.<br />
10 T −1,<br />
97.<br />
10<br />
Équation 4-24<br />
Le coeffici<strong>en</strong>t <strong>en</strong> température obt<strong>en</strong>u (-9,27 ppm/K) donne un coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> dilatation<br />
thermique du BTO αBTO = 12,72 ppm/K <strong>en</strong> utilisant l’équation 4-20 et <strong>en</strong> supposant bi<strong>en</strong><br />
connu αSi. Cette valeur est plus gran<strong>de</strong> que celle du matériau massif (9,6 ppm/K). La<br />
précision <strong>de</strong> la constante <strong>de</strong> l’équation 4-24 est faible, S3 faisant référ<strong>en</strong>ce au paramètre <strong>de</strong><br />
maille du massif a3bulk. Cette constante peut être estimée avec plus <strong>de</strong> précision <strong>en</strong> mesurant la<br />
contrainte dans le plan du BTO σm <strong>à</strong> température ambiante. En effet, nous supposons une<br />
contrainte dans le plan isotrope, ainsi σm = σ1 = σ2 et nous avons :<br />
E<br />
11<br />
S s σ + s<br />
m<br />
1<br />
E<br />
12<br />
σ<br />
= Équation 4-25<br />
Expérim<strong>en</strong>talem<strong>en</strong>t σm = 1,11 GPa (contrainte <strong>en</strong> t<strong>en</strong>sion), ainsi Sm(300 K)= 6,33.10 -3 .<br />
Finalem<strong>en</strong>t, Sm(T) <strong>de</strong>vi<strong>en</strong>t :<br />
Où T est exprimée <strong>en</strong> K.<br />
2<br />
−6<br />
−3<br />
−6<br />
S m = −9,<br />
27.<br />
10 ( T − 300)<br />
+ 6,<br />
33.<br />
10 = −9,<br />
27.<br />
10 ( T − 983)<br />
Équation 4-26<br />
Les <strong>de</strong>ux expressions <strong>de</strong> Sm(T) <strong>de</strong>s équations 4-21 et 4-26 peuv<strong>en</strong>t être comparées. Nous <strong>en</strong><br />
déduisons que le coeffici<strong>en</strong>t <strong>de</strong> dilatation thermique effectif du film <strong>de</strong> BTO est plus élevé<br />
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