Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 3 : <strong>Etu<strong>de</strong></strong> <strong>de</strong> <strong>capacités</strong> MIM <strong>à</strong> <strong>base</strong> <strong>de</strong> STO et BTO<br />
Source<br />
rayons X<br />
Diffraction <strong>en</strong> inci<strong>de</strong>nce rasante<br />
Faisceau X<br />
Cercle <strong>de</strong> déplacem<strong>en</strong>t<br />
du compteur X<br />
Normale<br />
<strong>à</strong> l ’échantillon<br />
Echantillon<br />
θ<br />
2θ<br />
Compteur<br />
rayons X<br />
Figure 3-1 : Schéma <strong>de</strong> fonctionnem<strong>en</strong>t d’un diffractomètre X.<br />
Dans le cas d’une mesure <strong>de</strong> diffraction X classique, l’angle d’inci<strong>de</strong>nce du faisceau sur la<br />
surface est <strong>de</strong> quelques dizaines <strong>de</strong> <strong>de</strong>grés. Pour la longueur d’on<strong>de</strong> (λ) <strong>de</strong> la raie Kα du<br />
cuivre et pour un échantillon <strong>de</strong> silicium, la pénétration (τ) du faisceau dans le soli<strong>de</strong> est <strong>de</strong><br />
l’ordre <strong>de</strong> 50 µm. Si l’on diminue θ, τ diminue <strong>en</strong> sinθ, jusqu’<strong>à</strong> ce que l’on atteigne <strong>de</strong>s<br />
angles <strong>de</strong> quelques dixièmes <strong>de</strong> <strong>de</strong>grés. L’indice du soli<strong>de</strong> pour les rayons X étant inférieur <strong>à</strong><br />
1, la loi <strong>de</strong> Descartes (sin(i) = n.sin(r)) n’est alors plus vérifiée. L’on<strong>de</strong> inci<strong>de</strong>nte est donc<br />
totalem<strong>en</strong>t réfléchie, et l’on<strong>de</strong> transmise dans le matériau est évanesc<strong>en</strong>te, c’est-<strong>à</strong>-dire que son<br />
int<strong>en</strong>sité diminue très rapi<strong>de</strong>m<strong>en</strong>t. Il y a toujours <strong>de</strong>s phénomènes <strong>de</strong> diffraction et <strong>de</strong><br />
fluoresc<strong>en</strong>ce, mais s<strong>en</strong>sibles uniquem<strong>en</strong>t <strong>à</strong> la couche irradiée, soit sur quelques nanomètres.<br />
Dans le cas <strong>de</strong> la diffraction X <strong>en</strong> inci<strong>de</strong>nce rasante le faisceau arrive sur l’échantillon avec un<br />
angle inférieur <strong>à</strong> 1°. Cette technique est complém<strong>en</strong>taire <strong>de</strong> la diffraction <strong>en</strong> mo<strong>de</strong> θ-2θ pour<br />
i<strong>de</strong>ntifier, par exemple, <strong>de</strong>s phases interfaciales.<br />
1.4.4. La spectroscopie d’ions rétrodiffusés (RBS)<br />
La spectroscopie <strong>de</strong>s ions rétrodiffusés (ou RBS pour Rutherford Backscattering<br />
Spectroscopy) est basée sur l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong>s ions rétrodiffusés.<br />
Un faisceau d’ions 4 He + monochromatique d’énergie <strong>de</strong> quelques MeV bombar<strong>de</strong> la surface<br />
d’un échantillon. Une partie <strong>de</strong>s ions est alors rétrodiffusée par les atomes situés sur et sous la<br />
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