Etude de capacités en couches minces à base d'oxydes métalliques ...
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tel-00141132, version 1 - 11 Apr 2007<br />
Chapitre 2 : Elaboration <strong>de</strong> films <strong>minces</strong> <strong>de</strong> STO et BTO<br />
1. Les pérovskites : STO et BTO<br />
1.1. Classification <strong>de</strong>s cristaux<br />
Pour r<strong>en</strong>dre compte <strong>de</strong> ses propriétés macroscopiques, un cristal peut être classé dans un <strong>de</strong>s<br />
32 groupes ponctuels cristallins suivant ses élém<strong>en</strong>ts <strong>de</strong> symétrie. Onze d’<strong>en</strong>tre eux sont<br />
caractérisés par un c<strong>en</strong>tre <strong>de</strong> symétrie et ne possè<strong>de</strong>nt donc pas <strong>de</strong> propriétés polaires. Ils sont<br />
appelés c<strong>en</strong>trosymétriques. L’application d’une contrainte mécanique uniforme <strong>à</strong> un tel<br />
cristal induit un petit déplacem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s charges dans la maille mais l’exist<strong>en</strong>ce d’un c<strong>en</strong>tre <strong>de</strong><br />
symétrie autour duquel ce déplacem<strong>en</strong>t est distribué résulte <strong>en</strong> une comp<strong>en</strong>sation <strong>de</strong>s<br />
déplacem<strong>en</strong>ts relatifs. Si on applique un champ électrique au cristal c<strong>en</strong>trosymétrique, une<br />
contrainte apparaît mais elle reste inchangée lorsque l’on inverse le champ. La contrainte est<br />
proportionnelle au carré du champ électrique appliqué : l’effet est quadratique. Cette propriété<br />
appelée électrostriction apparaît dans toutes les substances (cristalline ou amorphe, soli<strong>de</strong> ou<br />
flui<strong>de</strong>).<br />
L’abs<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> c<strong>en</strong>tre <strong>de</strong> symétrie dans les cristaux <strong>de</strong>s 21 classes restantes (<strong>à</strong> l’exception<br />
d’une), leur permet d’avoir un ou plusieurs axes polaires. Ainsi lorsqu’on leur applique une<br />
polarisation électrique, ils subiss<strong>en</strong>t une déformation et inversem<strong>en</strong>t. Cet effet est linéaire et<br />
est appelé effet piézoélectrique.<br />
Parmi les 20 classes piézoélectriques, 10 ne possè<strong>de</strong>nt qu’un axe polaire. Les cristaux <strong>de</strong> cette<br />
classe sont appelés polaires car ils prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t une polarisation électrique spontanée <strong>en</strong><br />
l’abs<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> champ électrique. Cette polarisation dép<strong>en</strong>d <strong>de</strong> la température ; ainsi si la<br />
température du cristal varie, la valeur du mom<strong>en</strong>t dipolaire change et on observe alors un flux<br />
<strong>de</strong> charges <strong>à</strong> travers les faces du cristal perp<strong>en</strong>diculaires <strong>à</strong> l’axe polaire. Cet effet est appelé<br />
effet pyroélectrique et ces 10 classes ayant un unique axe polaire, classes pyroélectriques.<br />
Parmi les pyroélectriques on distingue les ferroélectriques pour lesquels la polarisation<br />
spontanée peut être inversée par l’application d’un champ électrique. La Figure 2-1 représ<strong>en</strong>te<br />
la classification <strong>de</strong>s ferroélectriques parmi les 32 groupes ponctuels. Ces cristaux subiss<strong>en</strong>t<br />
une transition <strong>de</strong> phase <strong>à</strong> une température donnée pour chaque matériau appelée température<br />
<strong>de</strong> Curie, TC. Au-<strong>de</strong>ssus <strong>de</strong> cette température le cristal n’est plus polaire et <strong>de</strong>vi<strong>en</strong>t<br />
paraélectrique, il se comporte comme un matériau diélectrique normal. Le terme<br />
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