Textos de Apoio (pdf)
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3.8.<br />
INTERACÇÃO ENTRE CASCO E HÉLICE 65<br />
A potência absorvida pelo hélice po<strong>de</strong> ser expressa em termos da velocida<strong>de</strong> <strong>de</strong> rotação n<br />
(em rps) e do binário Q por<br />
P D = 2π · n · Q (3.56)<br />
Devido às perdas mecânicas no veio e chumaceiras, a potência recebida pelo hélice P D é<br />
inferior à potência efectiva do motor (’brake power’) P B ,<br />
P D = η s · P B (3.57)<br />
em que η s é o rendimento da linha <strong>de</strong> veios. A eficiência do propulsor atrás do navio, avalia<br />
as perdas <strong>de</strong>s<strong>de</strong> a potência recebida pelo hélice P D e a potência propulsiva P T ,<br />
P T = η B · P D (3.58)<br />
Esta eficiência do propulsor atrás do navio η B é diferente da eficiência em águas livres η 0<br />
verificada experimentalmente. O rendimento rotativo relativo η R avalia as perdas associadas<br />
à diferença entre o escoamento em águas livres e o escoamento tridimensional não-uniforme<br />
no plano do propulsor,<br />
η B = η R · η 0 (3.59)<br />
Em resumo, verifica-se sempre a relação,<br />
P B > P D > P T > P E<br />
em que os valores daquelas potências são calculadas por<br />
P E = η H · P T = η H · η B · P D = η H · η 0 · η R · P D = η H · η 0 · η R · η S · P B<br />
Se o rendimento quase-propulsivo η D espressar o conjunto <strong>de</strong> eficiências hidrodinâmicas<br />
consi<strong>de</strong>radas,<br />
η D = η H · η 0 · η R (3.60)<br />
então, a potência efectiva po<strong>de</strong> ser dada por<br />
P E = η D · η S · P B<br />
As leis <strong>de</strong> semelhança permitem a extrapolação das medições efectuadas para a escala do<br />
navio,<br />
V s = √ λV m , (3.61)<br />
n s = n m / √ λ , (3.62)<br />
e,<br />
T s = T m · (ρ s /ρ m ) · λ 3 (3.63)<br />
Q s = Q m · (ρ s /ρ m ) · λ 4 (3.64)