Grundlagen der Quantenmechanik und Statistik - Theoretische ...
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9.2. Phasenraumdichte <strong>und</strong> Dichtematrix<br />
Die hier gemachten Überlegungen kann man nun analog für die Mikrodynamik im<br />
Hilbert-Raum nachvollziehen.<br />
9.2.2. Mikrodynamik im (quantenmechnischen) Hilbert-Raum<br />
Formal gelten die Korrespondenzen:<br />
klass. Phasenraumpunkt (q(t),p(t)) ↔ Zustandsvektor |s(t)⟩ im Hilbertraum<br />
(vgl. Abschnitt 2.8)<br />
klass. Ensemblemittelwert ↔ quantenmechanischer Ensemblemittelwert<br />
¯x(t) = x(q(t),p(t))ϱ(p,q,t) dq dp ↔ ⟨x⟩ (t) = ∑︀ s p(s) ⟨s(t) | ˆx| s(t)⟩<br />
Dabei genügt <strong>der</strong> Zustandsvektor |s(t)⟩ <strong>der</strong> Schrödingergleichung<br />
iħ ∂ |s(t)⟩<br />
∂t<br />
= Ĥ |s(t)⟩ mit Ĥ = Hamilton-Operator. (9.2.11)<br />
Aus dem Ausdruck für den quantenmechanischen Ensemblemittelwert lässt sich eine<br />
zur klassischen Phasenraumdichte analoge Größe definieren:<br />
∑︁<br />
⟨x⟩ (t) = p(s) ⟨s(t) | ˆx| s(t)⟩ (*) ∑︁ ∑︁ ⟨<br />
= s ′ (t) ⃒ ⟩ ⟨︀ ⃒s(t) p(s) s(t) | ˆx| s ′ (t) ⟩︀<br />
s<br />
s<br />
s ′<br />
∑︁<br />
≕<br />
⟨<br />
s ′ (t) ⃒ ⃒<br />
⃒<br />
⃒⃒<br />
ˆϱ(t) ˆx s ′ (t) ⟩ = Sp( ˆϱ(t) ˆx) (9.2.12)<br />
s ′<br />
Bei (*) wurde ausgenutzt, dass die Zustände |s(t)⟩ eine vollständige Basis bilden, d. h.<br />
∑︁<br />
|s(t)⟩ ⟨s(t)| = 1 (9.2.13)<br />
s<br />
(die oft auch orthonormiert ist, d. h. ⟨ s ′ (t) ⃒ ⃒ ⃒s(t)<br />
⟩<br />
= δss ′) <strong>und</strong> die nachfolgend definierte<br />
Dichte-Matrix verwendet.<br />
Dichte-Matrix<br />
Die Dichte ist definiert über:<br />
∑︁<br />
ˆϱ(t) ≔ |s(t)⟩ p(s) ⟨s(t)| . (9.2.14)<br />
s<br />
Für sie gilt:<br />
ˆϱ(t) |s(t)⟩ = p(s) |s(t)⟩ <strong>und</strong> Sp( ˆϱ(t)) = 1. (9.2.15)<br />
Aus <strong>der</strong> klassischen allgemeinen Gesamtheit<br />
⎧<br />
∑︁ ⎪⎨<br />
∑︁<br />
⎫⎪ ⎬<br />
Z = exp<br />
⎪⎩ − β j x j,i <br />
⎪ ⎭<br />
i<br />
j<br />
<br />
⎧<br />
⎪⎨<br />
∑︁<br />
⎫⎪ ⎬<br />
exp<br />
⎪⎩ − β j x j dq dp<br />
⎪ ⎭<br />
j<br />
(9.2.16a)<br />
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