Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.

102 LUKU 6. FAASIEN JA FAASIMUUTOSTEN TERMODYNAMIIKKAAKuva 6.9: Faaseja 1 ja 2 erottava tasapainokäyrä, Gibbsin vapaan energianmuutokset faaseissa 1 ja 2, sekä faasimuutoksessa tapahtuva tilavuuden muutosja entalpian muutos.Mutta koska molemmissa tapauksissa päädytään samaan pisteeseen ja muutoson reversiibeli, on dG 1 = dG 2 eli−S 1 dT+ V 1 dP = −S 2 dT+V 2 dP,josta saadaan( ) dP= S 2 − S 1= ∆SdT koeks V 2 − V 1 ∆V ,missä “koeks” tarkoittaa koeksistenssia eli tasapainotilaa. Entalpian differentiaaliondH = VdP+TdS+∑ µ i dN i . (6.13)iKun faaseja erottaa tasopinta ja vakioainemäärä siirtyy tasapainossa faasistatoiseen, pysyvät siis paine ja lämpötila vakioina, jolloin dH faasien välillä =TdS faasien välillä . Entropian muutos siirryttäessä faasista toiseen voidaanlausua entalpian muutoksen eli latentin lämmön avulla, ∆S faasien välillä =∆Q faasien välillä /T = ∆H faasien välillä /T, ja näin saadaan Clausiuksen ja Clapeyroninyhtälö( ) dPdT∆H faasien välillä∆V faasien välillä. (6.14)= 1koeks THuomaa, että Clausiuksen ja Clapeyronin yhtälö pätee vain faaseja rajoittavallatasapainokäyrällä. Tasapaino voi olla minkä tahansa PTV-systeemissä