70 LUKU 5. TERMODYNAAMISET POTENTIAALIT ELI VAPAAT ENERGIATTässä T 0 , P 0 , µ i,0 ovat kylvyn ominaisuuksia <strong>ja</strong> U, S, V, N i systeemin ominaisuuksia.Merkitään lyhyyden vuoksidϕ = dU−T 0 dS+ P 0 dV − ∑ µ i,0 dN i .iToisen pääsännön muodon dS ≥ 0 si<strong>ja</strong>sta meillä on kylvyn kanssa energiaa <strong>ja</strong>hiukkasia vaihtavalle systeemille dϕ ≤ 0, jonka täytyy päteä kaikille spontaaneilleprosesseille. Tasapainossa mikään spontaani prosessi ei ole mahdollinen,ϕ ei voi siis pienentyä, joten tasapainoa vastaa ϕ:n minimi ( tietyillä kiinnitetyilläarvoilla T 0 , P 0 , µ i,0 ). Saamme valita minkä tahansa funktion ϕ jonka differentiaalion dϕ = dU−T 0 dS+ P 0 dV − ∑ i µ i,0 dN i <strong>ja</strong> tämän vapaan energian ϕminimi on tasapainotila.Jos kytkentä ympäristöön on sellainen, että systeemin entropia, tilavuus <strong>ja</strong>hiukkasmäärä säilyvät vakioina dS = dV = dN i = 0, Clausiuksen epäyhtälötulee muotoon dϕ = dU ≤ 0, <strong>ja</strong> voimme valita vapaaksi energiaksi sisäisenenergian ϕ = U. Tällöin tasapainoa vastaa energian minimi Miten entropianarvo sitten pidetään vakiona? Jos systeemille sallitaan vain reversiibelitmuutokset, tämä tarkoittaa lämpöeristystä, mutta irreversiibeleitä prosesse<strong>ja</strong>läpikäyvälle systeemille käytännöllistä keinoa ei ole. Mekaniikassa tasapainotilaon myös energian minimi: voima on energian derivaatta, <strong>ja</strong> kun derivaattaon nolla, voima on nolla, <strong>ja</strong> kappale pysyy kyseisessä tilassa (jonka määritteleeesimerkiksi paikka <strong>ja</strong> nopeus).Jos kytkentä pitää vakiona tilavuuden <strong>ja</strong> hiukkasmäärän V, N i , mutta salliilämpövuon kylvystä/kylpyyn jonka lämpötila on T 0 , Clausiuksen epäyhtälötulee muotoondϕ = dU−T 0 dS ≤ 0<strong>ja</strong> voimme valita vapaaksi energiaksi funktionϕ = U−T 0 S.Tarkistetaan, että vapaan energian ϕ differentiaali antaa oikean tuloksen: yleisestiottaendϕ = dU−T 0 dS+SdT 0 ,mutta koska lämpötila oli vakio dT 0 = 0, saadaandϕ = dU−T 0 dS,kuten pitääkin. Tällaiselle systeemille tasapainotila löydetään etsimällä Helmholtzinvapaan energian F minimi, missäF = U−T 0 SReversiibelissä prosessissa, jossa vakiona pidetään T = T 0 , V <strong>ja</strong> N i on Helmholtzinvapaa energia vakio dF = 0, sillä olemme aina infinitesimaalisen lähellätasapainotilaa.
5.2. YMPÄRISTÖN KANSSA VUOROVAIKUTTAVAT SYSTEEMIT (5.7, 6.1) 71Taulukko 5.1: Yhteenveto kaikista tavallisesti käytetyistä vapaista energioistaeli termodynaamisista potentiaaleista.yleensävakiot reversiibelissäproses-epäyhtälön muo-Clausiuksenvapaasti vaihdettavasuurekäytetty ϕjonka minimisissato dϕ < 0on tasapainotilaU, V, N i −T 0 dS ≤ 0 ⇒ dS ≥ 0 S Entropia (max!)S, V, N i dU ≤ 0 U (Sisäinen) energiaT = T 0 , V, N i lämpö dU−T 0 dS ≤ 0P = P 0 , T = T 0 ,N ilämpö, tilavuus dU−T 0 dS+ P 0 dV ≤ 0F = U−T 0 SHelmholtzinvapaaenergiaG = U−T 0 S+P 0 VGibbsin vapaaenergiaS, P = P 0 , N i tilavuus dU+P 0 dV ≤ 0 H = U+P 0 VEntalpiaT = T 0 ,µ i = µ i,0 , Vlämpö, hiukkaset dU−T 0 dS−∑µ i,0 dN i ≤ 0Ω = U−T 0 S−∑ µ i,0 N iSuuri potentiaaliKaikki tavallisimmin käytetyt termodynaamiset potentiaalit on koottu taulukkoon5.1. Huomaa, että ekstensiivisten suureiden V, N i , U, <strong>ja</strong> S vakionapitämiseksi täytyy rakentaa seinämiä jotka eivät liiku, läpäise hiukkasia <strong>ja</strong>/tailämpöä, mutta intensiivisten suureiden P, µ i <strong>ja</strong> T vakiona pitämiseksi täytyytaata seinämien vapaa liikkuvuus tai esteettömät hiukkas- <strong>ja</strong>/tai lämpövuot.Vapaat energiat ovat systeemiä <strong>ja</strong> kylpyä yhdessä kuvaavia apufunktioita.Voisimme aina tarkastella systeemin <strong>ja</strong> kylvyn muodostamaa kokonaisuutta<strong>ja</strong> soveltaa termodynamiikan toista pääsääntöä sen “entropian maksimi ontasapainotila” - muodossa. Käytettäessä vapaita energioita työ on tehty puoleenväliin, eli kylvyn, jolla on standardiominaisuudet, osuus on häivytettylähes kokonaan. Vain kylvyn relevantit intensiiviset ominaisuudet P 0 , µ i,0 ,T 0 näkyvät taulukon 5.1 vapaissa energioissa. Minimoimalla sopivaa vapaataenergiaa tulokset saadaan suoraviivaisemmin kuin aloittamalla aina alustakokonaissysteemin (systeemi+ kylpy) entropian maksimoinnista.
- Page 1 and 2:
TermofysiikanperusteetIsmo Napari j
- Page 3 and 4:
SISÄLTÖiii4.6 Entropia (5.3) . .
- Page 5 and 6:
Luku 1Johdanto1.1 Termofysiikan osa
- Page 7 and 8:
1.3. IDEAALIKAASUN TILANYHTÄLÖ (1
- Page 9 and 10:
1.3. IDEAALIKAASUN TILANYHTÄLÖ (1
- Page 11 and 12:
1.4. ESIMERKKEJÄ TILANYHTÄLÖIST
- Page 13 and 14:
2.2. LÄMPÖMITTARIT JA LÄMPÖTILA
- Page 15 and 16:
2.2. LÄMPÖMITTARIT JA LÄMPÖTILA
- Page 17 and 18:
3.1. TYÖ (2.2, 2.7) 13ten, että j
- Page 19 and 20:
3.2. EKSAKTIT JA EPÄEKSAKTIT DIFFE
- Page 21 and 22:
3.2. EKSAKTIT JA EPÄEKSAKTIT DIFFE
- Page 23 and 24: 3.3. TERMODYNAMIIKAN ENSIMMÄINEN P
- Page 25 and 26: 3.4. LÄMPÖKAPASITEETIT (2.5) 21Er
- Page 27 and 28: 3.5. KVASISTAATTISIA IDEAALIKAASUPR
- Page 29 and 30: 3.5. KVASISTAATTISIA IDEAALIKAASUPR
- Page 31 and 32: 3.5. KVASISTAATTISIA IDEAALIKAASUPR
- Page 33 and 34: Luku 4Termodynamiikan toinenpääs
- Page 35 and 36: 4.1. TOINEN PÄÄSÄÄNTÖ JA CARNO
- Page 37 and 38: 4.1. TOINEN PÄÄSÄÄNTÖ JA CARNO
- Page 39 and 40: 4.3. CARNOT’N JÄÄKAAPPI JA LÄM
- Page 41 and 42: 4.4. IDEAALIKAASUKONEITA (5.2) 3754
- Page 43 and 44: 4.4. IDEAALIKAASUKONEITA (5.2) 39el
- Page 45 and 46: 4.5. CLAUSIUKSEN EPÄYHTÄLÖ (5.6)
- Page 47 and 48: 4.6. ENTROPIA (5.3) 43Systeemid¯W
- Page 49 and 50: 4.6. ENTROPIA (5.3) 45Adiabaattises
- Page 51 and 52: 4.7. SISÄINEN ENERGIA JA MAXWELLIN
- Page 53 and 54: 4.7. SISÄINEN ENERGIA JA MAXWELLIN
- Page 55 and 56: 4.8. ESIMERKKEJÄ ENTROPIAN MUUTOKS
- Page 57 and 58: 4.8. ESIMERKKEJÄ ENTROPIAN MUUTOKS
- Page 59 and 60: 4.9. ENTROPIAN DIFFERENTIAALI JA ER
- Page 61 and 62: 4.9. ENTROPIAN DIFFERENTIAALI JA ER
- Page 63 and 64: 4.11. TERMODYNAMIIKAN PÄÄSÄÄNN
- Page 65 and 66: 4.12. PISARAN TARINA, OSA 1: TAUSTA
- Page 67 and 68: 4.12. PISARAN TARINA, OSA 1: TAUSTA
- Page 69 and 70: 4.12. PISARAN TARINA, OSA 1: TAUSTA
- Page 71 and 72: 5.2. YMPÄRISTÖN KANSSA VUOROVAIKU
- Page 73: 5.2. YMPÄRISTÖN KANSSA VUOROVAIKU
- Page 77 and 78: 5.3. VAPAAT ENERGIAT JA NIIDEN TASA
- Page 79 and 80: 5.3. VAPAAT ENERGIAT JA NIIDEN TASA
- Page 81 and 82: 5.4. MIKSI TERMODYNAAMISIA POTENTIA
- Page 83 and 84: 5.4. MIKSI TERMODYNAAMISIA POTENTIA
- Page 85 and 86: 5.4. MIKSI TERMODYNAAMISIA POTENTIA
- Page 87 and 88: 5.4. MIKSI TERMODYNAAMISIA POTENTIA
- Page 89 and 90: 5.5. PISARAN TARINA, OSA 2: VAPAAN
- Page 91 and 92: 5.5. PISARAN TARINA, OSA 2: VAPAAN
- Page 93 and 94: Luku 6Faasien ja faasimuutostenterm
- Page 95 and 96: 6.3. STABIILISUUS 91Kuva 6.1: Vakaa
- Page 97 and 98: 6.4. FAASIDIAGRAMMI JA GIBBSIN FAAS
- Page 99 and 100: 6.4. FAASIDIAGRAMMI JA GIBBSIN FAAS
- Page 101 and 102: 6.5. FAASIMUUTOKSEN KERTALUKU 97esi
- Page 103 and 104: 6.6. VAPAA ENERGIA-DIAGRAMMIT (8.1)
- Page 105 and 106: 6.7. CLAUSIUKSEN JA CLAPEYRONIN YHT
- Page 107 and 108: 6.7. CLAUSIUKSEN JA CLAPEYRONIN YHT
- Page 109 and 110: 6.8. FAASIMUUTOKSET JA VAN DER WAAL
- Page 111 and 112: 6.8. FAASIMUUTOKSET JA VAN DER WAAL
- Page 113 and 114: 6.8. FAASIMUUTOKSET JA VAN DER WAAL
- Page 115 and 116: 6.8. FAASIMUUTOKSET JA VAN DER WAAL
- Page 117 and 118: 6.9. PISARAN TARINA, OSA 3: TASAPAI
- Page 119 and 120: 6.9. PISARAN TARINA, OSA 3: TASAPAI
- Page 121 and 122: 6.9. PISARAN TARINA, OSA 3: TASAPAI
- Page 123 and 124: 6.9. PISARAN TARINA, OSA 3: TASAPAI
- Page 125 and 126:
Luku 7Liuosten termodynamiikkaa7.1
- Page 127 and 128:
7.1. PARTIAALISET MOLEKYYLISUUREET
- Page 129 and 130:
7.2. LAIMEIDEN LIUOSTEN HÖYRYNPAIN
- Page 131 and 132:
7.3. OSMOOSI 127lisessä kappaleess
- Page 133:
129eliValitaan ensin dx ̸= 0 ja dz