Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
- No tags were found...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
1.4. ESIMERKKEJÄ TILANYHTÄLÖISTÄ (1.5, 7.2) 7missä v = V/N on molekyylitilavuus. Kertoimet a <strong>ja</strong> b ovat semiempiirisiäainevakioita. On huomattava, että mikäli a <strong>ja</strong> b on annettu yksiköissä jotkasisältävät moolin, esimerkiksi [a] = l 2 bar/mol 2 <strong>ja</strong> [b] = l/mol, on joko nämävakiot muunnettava Avogadron lukua N A käyttäen per molekyyli -muotoon,tai vaihtoehtoisesti on van der Waalsin tilanyhtälössä käytettävä molekyylitilavuudenv si<strong>ja</strong>sta moolitilavuutta v n = V/n (missä n = N/N A ) <strong>ja</strong> Boltzmanninvakion k B si<strong>ja</strong>sta moolista kaasuvakiota R = k b N A .Kerroin a liittyy molekyylien väliseen attraktiiviseen vuorovaikutukseen(todennäköisyys, että, molekyylit ovat niin lähellä toisiaan, että ne vetävät toisiaanmerkittävästi puoleensa on verrannollinen lausekkeeseen 1/v 2 ) <strong>ja</strong> kerroinb on pienin mahdollinen tilavuus per molekyyli, eli molekyylin “koko”.Van der Waalsin tilanyhtälö pystyy kuvaamaan nesteen <strong>ja</strong> kaasun välisen faasimuutoksen(katso luku 6.8).1.4.3 Curien laki<strong>Termofysiikan</strong> käyttökelpoisuus ei rajoitu vain systeemeihin, joita kuvaavat tilamuuttu<strong>ja</strong>tP, T <strong>ja</strong> V, <strong>ja</strong> joilla on kaasu- <strong>ja</strong> nestefaasit <strong>ja</strong> mahdollisesti useampikiinteä faasi. Esimerkkinä otamme magneettiset systeemit.Ulkoiseen kenttään asetetun aineen magneettivuon tiheys on ilmaistavissamuodossaB = µ 0 (H+M), (1.16)missä H on magneettikentän voimakkuus, M on magneettinen polaroituma elimagnetoituma (magneettinen kokonaismomentti tilavuusyksikköä kohden) <strong>ja</strong>µ 0 on tyhjiön permeabiliteetti (= 4π· 10 −7 Vs/Am).Paramagneettisen aineen atomeilla on pysyvät dipolimomentit. Heikossaulkoisessa kentässä lämpöliike estää dipolien järjestäytymisen, mutta vahvassakentässä dipolit järjestyvät kentän suuntaisiksi. Jos vain pieni osa atomeistaon järjestäytyneitä, magneettisen polaroituman <strong>ja</strong> ulkoisen kentän välinen riippuvuussaadaan Curien laistaM = DN H, (1.17)VTmissä D on ainevakio. Curien laki vastaa PVT-systeemien ideaalikaasulakia.Ferromagneettisissa aineissa on pysyvä magneettinen järjestys. Jos ferromagneettistaainetta kuumennetaan tarpeeksi muuttuu aine paramagneettiseksins. Curien lämpötilassa.