12.07.2015 Views

Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.

Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.

Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.

SHOW MORE
SHOW LESS
  • No tags were found...

Create successful ePaper yourself

Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.

1.4. ESIMERKKEJÄ TILANYHTÄLÖISTÄ (1.5, 7.2) 7missä v = V/N on molekyylitilavuus. Kertoimet a <strong>ja</strong> b ovat semiempiirisiäainevakioita. On huomattava, että mikäli a <strong>ja</strong> b on annettu yksiköissä jotkasisältävät moolin, esimerkiksi [a] = l 2 bar/mol 2 <strong>ja</strong> [b] = l/mol, on joko nämävakiot muunnettava Avogadron lukua N A käyttäen per molekyyli -muotoon,tai vaihtoehtoisesti on van der Waalsin tilanyhtälössä käytettävä molekyylitilavuudenv si<strong>ja</strong>sta moolitilavuutta v n = V/n (missä n = N/N A ) <strong>ja</strong> Boltzmanninvakion k B si<strong>ja</strong>sta moolista kaasuvakiota R = k b N A .Kerroin a liittyy molekyylien väliseen attraktiiviseen vuorovaikutukseen(todennäköisyys, että, molekyylit ovat niin lähellä toisiaan, että ne vetävät toisiaanmerkittävästi puoleensa on verrannollinen lausekkeeseen 1/v 2 ) <strong>ja</strong> kerroinb on pienin mahdollinen tilavuus per molekyyli, eli molekyylin “koko”.Van der Waalsin tilanyhtälö pystyy kuvaamaan nesteen <strong>ja</strong> kaasun välisen faasimuutoksen(katso luku 6.8).1.4.3 Curien laki<strong>Termofysiikan</strong> käyttökelpoisuus ei rajoitu vain systeemeihin, joita kuvaavat tilamuuttu<strong>ja</strong>tP, T <strong>ja</strong> V, <strong>ja</strong> joilla on kaasu- <strong>ja</strong> nestefaasit <strong>ja</strong> mahdollisesti useampikiinteä faasi. Esimerkkinä otamme magneettiset systeemit.Ulkoiseen kenttään asetetun aineen magneettivuon tiheys on ilmaistavissamuodossaB = µ 0 (H+M), (1.16)missä H on magneettikentän voimakkuus, M on magneettinen polaroituma elimagnetoituma (magneettinen kokonaismomentti tilavuusyksikköä kohden) <strong>ja</strong>µ 0 on tyhjiön permeabiliteetti (= 4π· 10 −7 Vs/Am).Paramagneettisen aineen atomeilla on pysyvät dipolimomentit. Heikossaulkoisessa kentässä lämpöliike estää dipolien järjestäytymisen, mutta vahvassakentässä dipolit järjestyvät kentän suuntaisiksi. Jos vain pieni osa atomeistaon järjestäytyneitä, magneettisen polaroituman <strong>ja</strong> ulkoisen kentän välinen riippuvuussaadaan Curien laistaM = DN H, (1.17)VTmissä D on ainevakio. Curien laki vastaa PVT-systeemien ideaalikaasulakia.Ferromagneettisissa aineissa on pysyvä magneettinen järjestys. Jos ferromagneettistaainetta kuumennetaan tarpeeksi muuttuu aine paramagneettiseksins. Curien lämpötilassa.

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!