Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.

40 LUKU 4. TERMODYNAMIIKAN TOINEN PÄÄSÄÄNTÖP324V 21V 1VKuva 4.8: Otto-kiertoprosessi (P,V)-tasossa.ja hyötysuhdejostaη = ∆W∆Q 23= T 3−T 2 + T 1 − T 4T 3 − T 2= 1− T 4−T 1T 3 − T 2. (4.17)Adiabaattisessa prosessissa (huom V 4 = V 1 ja V 3 = V 2 )Kirjoittamalla yhtälö (4.17) muotoonja käyttämällä tulosta (4.18) saadaanT 4 V γ−11= T 3 V γ−12jaT 1 V γ−11= T 2 V γ−12,T 1T 4= T 2T 3. (4.18)η = 1− T ( )4 1− T1 /T 4T 3 1− T 2 /T 3η = 1− T 4T 3. (4.19)Yhtälö (4.19) on samanmuotoinen kuin Carnot’n prosessille, mutta Ottoprosessinhyötysuhde on kuitenkin pienempi, koska lämmön otto ja luovutusei tapahdu äärilämpötiloissa (vaiheet 2 → 3 ja 4 → 1). T 4 ei myöskään oleprosessin minimilämpötila, koska T 4 > T 1 .On olemassa myös muita prosesseja kuin edellä esitetty isotermisistäja adiabaattisista vaiheista koostuva Carnot’n prosessi, joilla on Carnot’n