Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
Termofysiikan perusteet, Ismo Napari ja Hanna Vehkamäki, 2013.
- No tags were found...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
74 LUKU 5. TERMODYNAAMISET POTENTIAALIT ELI VAPAAT ENERGIAT5.3.2 Gibbsin vapaa energiaSysteemille, joka on kytketty paine- <strong>ja</strong> lämpökylpyyn (lämpötila T 0 , paine P 0 ):jonka kokonaisdifferentiaali onϕ eq = G eq = U−T 0 S+ P 0 V, (5.8)dG eq = dU−T 0 dS−SdT 0 + P 0 dV+ VdP 0 .Tasapainossa systeemin paine <strong>ja</strong> lämpötila ovat samat kuin kylvyn P = P 0<strong>ja</strong> T = T 0 <strong>ja</strong> reversiibeleille muutoksille dU = TdS− PdV + ∑ µ i dN i , jotensaadaandG eq = −SdT 0 + VdP 0 + ∑ µ i dN i .Tämä kertoo, miten Gibbsin vapaan energian tasapainoarvo muuttuu, kun systeeminreunaehto<strong>ja</strong> T 0 , P 0 <strong>ja</strong> N i muutetaan.Kemialliselle potentiaalille saadaan nyt toinen vaihtoehtoinen määritelmä,jossa paine <strong>ja</strong> lämpötila pidetään vakiona hiukkasen lisäyksessä( ) ∂Gµ i =. (5.9)∂N i T,P,N j̸=iGibbsin vapaan energian differentiaalin muut kertoimet ovat( ) ( )∂G∂GS = − , V = . (5.10)∂T P,N i∂P T,N iGibbsin vapaaseen energiaan liittyvät Maxwellin relaatiot( ) ( )∂S∂V= − , (5.11)∂P T,N i∂T P,N( ) ( ) i∂S∂µ= − , (5.12)∂N i T,P,N j̸=i∂T P,N i( ) ( )∂V∂µ. (5.13)∂N i ∂P T,N iT,P,N j̸=i=Olomuodonmuutoksissa eli faasitransitioissa paine <strong>ja</strong> lämpötila pysyvätvakioina, mutta systeemien sisäinen järjestys muuttuu. Gibbsin vapaa energiaonkin sopiva termodynaaminen potentiaali faasitransitioiden tarkasteluun.Gibbsin funktiota käytetään usein fysiikassa <strong>ja</strong> kemiassa, koska T, P <strong>ja</strong> N i voidaanhelposti kiinnittää koejärjestelyin. Erityisen tärkeä Gibbsin vapaa energiaon ensimmäisen kertaluvun faasitransitioiden yhteydessä, koska ne tapahtuvatvakiopaineessa <strong>ja</strong> -lämpötilassa.Gibbsin vapaalle energialle saadaan mielenkiintoinen tulkinta, kun yhdenkomponentin fundamentaalinen yhtälö (4.38) sijoitetaan määritelmään (5.8)(lämpötilana T = T 0 <strong>ja</strong> paineena P = P 0 ):G = TS− PV + µN− TS+PV = µN