commande optimale de l'alterno- demarreur avec prise en ... - UTC

Ainsi, en comparant les essais réalisés sur la machine et sur un transformateur, on s’aperçoit
que dans le cas de la machine, même en régime saturé, les grandeurs électriques restent
sinusoïdales. Dans ce cas la notion d’impédance reste valable.
On peut expliquer que la saturation magnétique ne produit pas les mêmes effets sur les
grandeurs électriques en raison de la répartition géométrique des conducteurs. Dans le cas du
transformateur, toutes les spires d’une même phase sont enroulées autour d’un même noyau
de transformateur, par conséquent, si une saturation du flux se produit localement dans ce
noyau, alors elle se répercutera en synchronisme sur toutes les spires de cette phase. En
revanche, dans le cas de la machine asynchrone, tous les brins d’une même phase n’entourent
pas le même circuit magnétique en raison de la répartition géométrique des conducteurs, par
conséquent une saturation locale de l’induction ne se répercutera pas simultanément sur
l’ensemble des spires d’une même phase.
3.2 Lignes de champ de la machine saturée
3.2.1 Répartition géométrique des bobinages
La disposition géométrique des enroulements est répartie sur plusieurs encoches. La figure 3.3
représente le dépliement d’un stator et illustre la répartition des conducteurs par phase. Ainsi
on montre qu‘entre les encoches séparées par les dents 1 et 2, tous les conducteurs
appartiennent à la phase 1 ; en revanche entre les dents 2 et 3 il y a autant de conducteurs
appartenant à la phase 1 et à la phase 2. Cette disposition des conducteurs permet d’obtenir
une meilleure répartition spatiale du champ magnétique créé.
Phase 1
1 2 3 4 5 6 7
Phase 2
Phase 3
Fig 3.3 Répartition géométrique des bobinages
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