commande optimale de l'alterno- demarreur avec prise en ... - UTC
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4.1.2 Modèles utilisés dans les simulations<br />
Comme nous l’avons vu dans le chapitre trois, les paramètres i<strong>de</strong>ntifiés correspon<strong>de</strong>nt<br />
s<strong>en</strong>siblem<strong>en</strong>t aux paramètres théoriques définis lors <strong>de</strong> la conception <strong>de</strong> la machine. Ces données<br />
ont été calculées à partir <strong>de</strong> conditions <strong>de</strong> fonctionnem<strong>en</strong>t très diverses (moteur ou alternateur,<br />
couple élevé ou faible, machine fortem<strong>en</strong>t saturée ou non).<br />
→s<br />
I<br />
s<br />
Lm ²<br />
Ls −<br />
Rs '<br />
Fig 4.3 Schéma à constantes localisées utilisé<br />
Dans le même esprit, nous t<strong>en</strong>ons compte <strong>de</strong>s variations thermiques <strong>de</strong>s résistances à l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong>s<br />
lois ci-<strong>de</strong>ssous et <strong>de</strong>s coeffici<strong>en</strong>ts <strong>de</strong> dérive thermique du cuivre et <strong>de</strong> l’aluminium<br />
respectivem<strong>en</strong>t pour les résistances du stator et du rotor.<br />
La dérive thermique <strong>de</strong> la résistance rotorique est <strong>prise</strong> <strong>en</strong> compte au travers <strong>de</strong> la dérive <strong>de</strong> la<br />
constante <strong>de</strong> temps Tr i<strong>de</strong>ntifiée au chapitre 3.<br />
Lr<br />
Lm ²<br />
Lr '<br />
Rs(θ) = 26 .10 -3 . (1 + 3,95 .10 -3 . (θ - 20))<br />
Tr(θ) = Tr(θ=20°) / (1 + 4,39 .10 -3 .(θ - 20))<br />
Les résultats d’i<strong>de</strong>ntification établis au chapitre 3 ont permis <strong>de</strong> déterminer les valeurs <strong>de</strong>s<br />
inductances magnétisante et <strong>de</strong> fuite pour quelques valeurs <strong>de</strong> courant magnétisant. Afin <strong>de</strong><br />
connaître les valeurs <strong>de</strong> ces inductances sur l’<strong>en</strong>semble <strong>de</strong>s valeurs que peut pr<strong>en</strong>dre le courant<br />
magnétisant, les résultats issus <strong>de</strong> l’i<strong>de</strong>ntification ont été interpolés.<br />
→ s<br />
I<br />
mr<br />
84<br />
dΦ<br />
dt<br />
S<br />
mr<br />
R r′<br />
g<br />
dΦ<br />
= mt<br />
dt<br />
S<br />
r<br />
L<br />
2<br />
m<br />
'<br />
r<br />
L<br />
→s<br />
I r<br />
'<br />
Lr<br />
Lm<br />
'<br />
→ s<br />
V<br />
r<br />
= 0