Dokument_1.pdf (3712 KB) - OPUS Bayreuth - Universität Bayreuth
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3.3 Mehrdimensionale QW Modelle 35<br />
Operatoren andere Würfeloperatoren zu nutzen. Operatoren, die die räumlichen Freiheitsgrade<br />
verschränken sind der DFT Coinoperator und der Grover Coinoperator, resultierend<br />
aus den jeweiligen bekannten Quantenalgorithmen. Nimmt man die binäre Kodierung der<br />
Coinbasis (von der 0 aus beginnend), so kann man beide Operatoren wie folgt darstellen.<br />
Den DFT Operator<br />
Cd D |µ〉 = √ 1 2∑<br />
d −1<br />
e 2πiµν/2d |ν〉 (3.57)<br />
2<br />
d<br />
und den Grover Operator<br />
ν=0<br />
Cd G |µ〉 = √ 1 ( 2∑<br />
d −1 )<br />
−2|µ〉 + |ν〉 . (3.58)<br />
2 d<br />
ν=0<br />
Für d = 2 ist die Matrixdarstellung anschaulicher:<br />
⎛<br />
⎞ ⎛<br />
⎞<br />
1 1 1 1<br />
−1 1 1 1<br />
C2 D = 1 1 i −1 −i<br />
2 ⎜<br />
⎟ C2 G = 1 1 −1 1 1<br />
⎝1 −1 1 −1⎠<br />
2 ⎜<br />
⎟<br />
⎝ 1 1 −1 1 ⎠<br />
1 −i −1 i<br />
1 1 1 −1<br />
(3.59)<br />
Der Einfluß beider Operatoren im Vergleich zum Hadamardprodukt ist in Abb. 3.5 für<br />
verschiedene Coin Startzustände graphisch dargestellt. 1 Diese sind aus [110] entnommen.<br />
|ψ sym 〉 = 1 ( ) ( ) 1( )<br />
|0〉 + i|1〉 ⊗ |0〉 + i|1〉 = |00〉 + i|01〉 + i|10〉 − |11〉 (3.60)<br />
2<br />
2<br />
|ψ G 〉 = 1 ( )<br />
|00〉 − |01〉 − |10〉 + |11〉 (3.61)<br />
2<br />
|ψ D 〉 = 1 ( 1 − i<br />
|00〉 + √ |01〉 + |10〉 − 1 √ − i |11〉 ) (3.62)<br />
2 2 2<br />
Es zeigt sich, daß unterschiedliche Startzustände im Coinraum nötig sind, um für den<br />
jeweiligen Operator symmetrische Verteilungen zu erhalten. Die Vierpeakstruktur des<br />
Hadamardoperators mit dem symmetrischen Coin Startzustand (3.60) in Abb. 3.5a entspricht<br />
der zweidimensionalen Erweiterung der eindimensionalen Verteilung mit der Zweipeakstruktur,<br />
vgl. Abb. 3.1. Hier kann man sehr gut die Produktstruktur des Hadamardoperators<br />
erkennen. Der DFT und der Grover Operator erzeugen ganz unterschiedliche<br />
Verteilungen. Auffällig ist beispielsweise die Lokalisierung des Walkers am Startpunkt<br />
durch den Grover Operator, vgl. Abb. 3.5e.<br />
Im folgenden werden die Rekursionsrelationen abgeleitet. Der allgemeine Zustand zum<br />
Zeitpunkt t lautet:<br />
|ψ(t)〉 = ∑ x,y<br />
{<br />
α(x,y,t)|x,y,00〉 + β(x,y,t)|x,y,01〉+<br />
}<br />
γ(x,y,t)|x,y,10〉 + δ(x,y,t)|x,y,11〉 . (3.63)<br />
1 Die Angabe der Gittergröße g in den Abbildungen, ist in der gesamten Arbeit immer auf eine Dimension<br />
bezogen.