<strong>Esercizi</strong>o 6.30. Si risolva l’equazione (6.2) nella regione D := [1, b] × [0, π/2] con con<strong>di</strong>zioni u(1, ϕ) = 0<strong>per</strong> ogni ϕ ∈ [0, π/2], u(b, ϕ) = f(ϕ) <strong>per</strong> ogni ϕ ∈ [0, π/2], con f ∈ C ∞ ([0, π]), e u ϕ (ϱ, 0) = u ϕ (ϱ, π/2) = 0<strong>per</strong> ogni ϱ ∈ [1, b] (le pareti ϕ = 0 e ϕ = π sono isolate termicamente).Soluzione 6.30: u(ϱ, ϕ) = a 0 log ϱ/2 log b + ∑ n≥1 a n[(ϱ 2n − ϱ −2n )/(b 2n − b −2n )] cos 2nϕ, ove i coefficientia n sono dati da a n = (4/π) ∫ π/20dϕ f(ϕ) cos 2nϕ <strong>per</strong> ogni n = 0, 1, 2, . . . .<strong>Esercizi</strong>o 6.31. Si risolva l’equazione (6.2) nella regione D := [0, a] × [0, α] (α < π) con con<strong>di</strong>zioniu(ϱ, 0) = u(ϱ, α) = 0 <strong>per</strong> ogni ϱ ∈ [0, a], u(a, ϕ) = f(ϕ) <strong>per</strong> ogni ϕ ∈ [0, α], con f ∈ C ∞ ([0, α]).Soluzione 6.31: u(ϱ, ϕ) = ∑ n≥1 a n(ϱ/a) nπ/α sin(nπϕ/α), con a n = (2/α) ∫ αdϕ f(ϕ) sin(nπϕ/α) <strong>per</strong> ogni0n = 1, 2, . . . .6.6. Equazione <strong>di</strong> Helmholtz<strong>Esercizi</strong>o 6.32. Si risolva l’equazione agli autovalori <strong>per</strong> l’o<strong>per</strong>atore laplaciano nel piano, ovvero sideterminino E ∈ R e u : D → R, con D := {(x, y) ∈ R 2 : 0 ≤ x ≤ π, 0 ≤ y ≤ π} e u(x, 0) = u(x, π) = 0<strong>per</strong> ogni x ∈ [0, π] e u(0, y) = u(π, y) = 0 <strong>per</strong> ogni y ∈ [0, π], tali che ∆u(x, y) = Eu(x, y).Soluzione 6.32: E = −(n 2 + m 2 ) <strong>per</strong> ogni n, m ∈ N ∗ e u n,m (x, y) = sin(nx) sin(my).<strong>Esercizi</strong>o 6.33. Sia E ∈ R, si risolva ∆u = Eu in D := {(x, y) ∈ R 2 : 0 ≤ x ≤ π, 0 ≤y ≤ π} con con<strong>di</strong>zioni al bordo u(x, 0) = 0 e u(x, π) = sin x <strong>per</strong> ogni x ∈ [0, π] eu(0, y) = u(π, y) = 0 <strong>per</strong> ogni y ∈ [0, π].Soluzione 6.33: la soluzione assume forma <strong>di</strong>versa a seconda del valore del numero realeE; si ha:⎧⎨ sin( √ |E + 1|y) sin x/ sin( √ |E + 1|π)u(x, y) = (1/π)y sin x⎩sinh( √ E + 1y) sin x/ sinh( √ E + 1π)E < −1E = −1E > −16.7. Equazione delle onde: corda <strong>il</strong>limitata e semi–<strong>il</strong>limitataSi <strong>di</strong>ce che una grandezza fisica u = u(⃗x, t), con ⃗x = (x, y, z), ha un comportamentoondulatorio se e solo se la sua evoluzione è descritta dall’equazione <strong>di</strong> d’Alambert∂ 2 u∂x (x, y, z, t) + ∂2 u2 ∂y (x, y, z, t) + ∂2 u2 ∂z (x, y, z, t) − 1 ∂ 2 u(x, y, z, t) = 0 (6.4)2 c 2 ∂t2 ovvero ∆u − ∂ 2 u/∂t 2 = 0. Nel seguito si stu<strong>di</strong>eranno alcuni problemi al contorno relativiall’equazione (6.4) in <strong>di</strong>mensione uno.Date due funzioni u 0 , v 0 : R → R sufficientemente regolari, sia D := {(x, t) ∈ R 2 : x ∈R, t ≥ 0} si <strong>di</strong>mostra che <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy⎧∂ 2 u⎪⎨ ∂x (x, t) − 1 ∂ 2 u(x, t) = 0 ∀(x, t) ∈ D2 c 2 ∂t2 ⎪⎩u(x, 0) = u 0 (x),∂u∂t (x, 0) = v 0(x)∀x ∈ R(6.5)fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 106
ammette l’unica soluzioneu(x, t) = 1 2 [u 0(x − ct) + u 0 (x + ct)] + 1 2c∫ x+ctx−ctv 0 (s) ds (6.6)detta soluzione <strong>di</strong> d’Alambert.Nel caso della corda semi–limitata con estremo fisso nell’origine e con prof<strong>il</strong>i inizialiu 0 (x) e v 0 (x) dati sulla semiretta x ≥ 0, la soluzione <strong>di</strong> d’Alambert continua a esserevalida purché u 0 e v 0 vengano prolungati <strong>per</strong> <strong>di</strong>sparità a tutto R.<strong>Esercizi</strong>o 6.34. Si ricavi la soluzione <strong>di</strong> d’Alambert (6.6) <strong>per</strong> <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy (6.5).<strong>Esercizi</strong>o 6.35. Si scriva l’unica soluzione del problema <strong>di</strong> Cauchy (6.5) nei casi seguenti:1. u 0 (x) = 2 sin x cos x, v 0 (x) = cos x;2. u 0 (x) = x sin x, v 0 (x) = cos 2x;3. u 0 (x) = 1/(1 + x 2 ), v 0 (x) = e x ;4. u 0 (x) = e −x , v 0 (x) = 1/(1 + x 2 );5. u 0 (x) = cos(πx/2), v 0 (x) = sinh(ax) con a ∈ R;6. u 0 (x) = sin 3x, v 0 (x) = sin 2x − sin x.Soluzione 6.35: soluzione dei primi due problemi: 1. u(x, t) = sin 2x cos(4ct) + (1/2c) cos x sin(2ct); 2.u(x, t) = x sin x cos(3ct) + 3ct cos x sin(3ct) + (1/6c) cos 2x sin(6ct).<strong>Esercizi</strong>o 6.36. La corda <strong>il</strong>limitata è eccitata dalla con<strong>di</strong>zione iniziale u 0 (x) in figura e v 0 (x) = 0. Lecostanti reali h e a sono positive.u 0✻Si <strong>di</strong>segni <strong>il</strong> prof<strong>il</strong>o ottenuto come unica soluzione deldel problema <strong>di</strong> Cauchy (6.5) agli istanti <strong>di</strong> tempo✁ ✁✁✁❆ h❆ ❆❆−a +a✲x<strong>per</strong> k = 0, 1, 2, 3, 4, 5.t k = k a 4c<strong>Esercizi</strong>o 6.37. La corda <strong>il</strong>limitata è eccitata dalla con<strong>di</strong>zione iniziale sulla velocità v 0 (x) = 0 e dalprof<strong>il</strong>o iniziale{ h(a 2 − x 2 )/a 2 |x| ≤ au 0 (x) =0 |x| ≥ acon a, h ≥ 0. Si determini <strong>il</strong> prof<strong>il</strong>o al tempo t ≥ 0 e la legge del moto dell’elemento della corda <strong>di</strong> ascissax ∈ R.Soluzione 6.37: vanno <strong>di</strong>stinti due casi. Nel caso t ≥ a/c si ha⎧0 −∞ < x < −ct − a⎪⎨ h[a 2 − (x + ct) 2 ]/(2a 2 ) −ct − a ≤ x < −ct + au(x, t) = 0 −ct + a ≤ x < ct − ah[a⎪⎩2 − (x − ct) 2 ]/(2a 2 ) ct − a ≤ x < ct + a0 ct + a ≤ x < +∞fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 107
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Esercizi e appunti per il corso di
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⇒ x(t) = Ce tcon C ∈ RImpondend
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✻x✟✻✟ ✟ ✟ ✟x✻x 0x
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viene scelto vicino a x 2 il sistem
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Esercizio 1.4. Supponendo uniforme
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Questo è parzialmente vero nel cas
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L’integrale, infatti, ha senso pe
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sensato, perché si ricorda che le
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con f : R n → R una funzione asse
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Come nel caso unidimensionale verif
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x 2✻✲✻ ✲✛ ✻❄✛ ❄
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Per esempio nel punto ¯x = (0, 1)
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livello chiusa, questa osservazione
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(x 2 + y 2 )/2. Si può verificare
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Teorema 2.21 Si consideri il sistem
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ciò fa intuire che in qualche sens
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Teorema 2.28 (Stabilità dei sistem
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La palla B δ (x e ) è proprio que
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e si studia la matrice associata al
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Da questa proprietà segue che w è
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✲✲✛✛P 3p✻✲✲✛✛P 2
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−πp✲✻✲✲ ✲✛0 π q✛
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